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1 + rT 



Hieraus kann nun leicht die Flüssigkeitsmenge M , die 

 in jeder Sekunde ausfliesst , bestimmt werden, sobald R4 

 und b4 bekannt sind. Die Bestimmung des Krümmungs- 

 halbmessers R4 gelingt dadurch, dass man das Verhältniss 

 der Schwere zu der auf die Elementarkanäle wirkenden 

 Zentrifugalkraft berücksichtigt. Nimmt man nämlich an, 

 dass die Normalfläche 84 a'4 überall nur wenig von der 

 senkrechten Stellung abweiche, so muss die ganze auf 

 die Elemenlarkanäle in 34 a y 4 wirkende Schwere nur al- 

 lein von den senkrecht nach oben wirkenden Zentrifu- 

 galkräften dieser Kanäle aufgehoben werden, weil der 

 von Aussen auf die flüssige Masse bei a^ ausgeübte Druck 

 ja nur gleich dem Luftdrucke ist. Desshalb muss R4 

 diejenige Grösse erhalten , bei welcher die Summe aller 

 jener Zentrifugalkräfte gleich der auf die Kanäle wir- 

 kenden Schwere ist. 



Um nun aber auch noch die Dicke 84 a y 4 des Flüs- 

 sigkeitsstrahles, oder die Grösse D4 zu bestimmen, muss 

 ein anderes Prinzip beigezogen werden. Alle diese Be- 

 trachtungen werden nämlich unter der Voraussetzung 

 angestellt . dass die Flüssigkeit in den ßeharrungszustand 

 der Bewegung gelangt sei, oder dass die Bewegung in 

 allen Punkten des von der Flüssigkeit angefüllten Rau- 

 mes in allen Beziehungen stets gleich bleibe. Dieser 

 Zustand tritt aber nur dann ein , wenn die Schwere die 

 grösst mögliche mechanische Arbeit auf die in jeder 

 Zeiteinheit von dem Beginne a, a/ der Stauung bis zur 

 Ueberfallskante a4 a y 4 strömenden Flüssigkeit ausübt. Die 

 Grösse D4 muss daher denjenigen Werth annehmen , für 



