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werden wird. Unter allen Umständen aber kann die Her- 

 stellung dieses Quadratnetzes als die erste, freilich noch 

 sehr entfernte Annäherung zur graphischen Auflösung der 

 gestellten Aufgabe angesehen werden. Wie weit sie noch 

 von der Wahrheit entfernt ist, sieht man , wenn man zur 

 Herstellung der zweiten Annäherung übergeht. 



Um den zweiten, der Wahrheit schon bedeutend 

 näher stehenden Grad der Annäherung zu erreichen , 

 theile man die ganze, zwischen eo und adbc liegende 

 flüssige Masse nach der Richtung ihrer Bewegung durch 

 die von f in Fig. 1 ausgehende punktirte Linie in zwei 

 Hälften, sehe jede derselben als einen Flüssigkeitsfaden 

 an, und gebe den Grenzlinien dieser Fäden eine solche 

 Gestalt , dass sie sowohl den Gesetzen der im Inneren , 

 als auch denen der von Aussen wirkenden Kräfte ent- 

 sprechen. Man zeichne zu diesem Zwecke zuerst die in 

 Fig. 1 von f ausgehende punktirte Linie, welche die 

 Trennungsfläche der beiden nun angenommenen Flüssig- 

 keitsfäden darstellen soll, und zwar so, dass sie jede der 

 bei der ersten Annäherung erhaltenen quadratischen Fi- 

 guren so genau als möglich in zwei Rechtecke theilt, 

 deren eine Dimension doppelt so gross als die andere 

 ist. Alsdann zeichne man zwischen je zwei bei der er- 

 sten Annäherung gezeichneten Normalflächen noch je 

 eine andere hinein, wie die durch p, q, n . . gehenden 

 punktirten Linien in Fig. 1. Die Gestalt und Richtung 

 dieser Linien musssosein, dass sie die Linien eo, ade 

 und f normal schneiden , und die durch die Linie f ent- 

 standenen länglichen Rechtecke so genau als möglich in 

 quadratähnliche, theilweise mit krummen Linien begränzte 

 Vierecke zerlegen. Man erhält hierdurch ein Vierecks- 

 netz zweiter Ordnung mit viermal so vielen Vierecken 

 als bei der ersten Annäherung. 



