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gendes zu bemerken. Ist H der Höhenunterschied zwi- 

 schen dem Punkte b und aa, , so ist die Geschwindigkeit 

 des Fadens akb bei b nach den gewöhnlichen hydrody- 

 namischen Gesetzen gleich : 



während sie in den Gegenden von a I , bis nahe gegen 

 b hin, gleich: 



v i 

 ist. Der Uebergang der letzten dieser beiden Geschwin- 

 digkeiten zur ersten kann nun kaum anders geschehen, 

 als so, dass der Faden akb bei k den Gefässboden ganz 

 oder beinahe berührt und hierdurch den Raum alkd von 

 der unmittelbaren Berührung mit der Oeffnung bb, ab- 

 schliesst, dann in einem kleinen Bogen nach b hinüber 

 geht und zwischen sich und dem Gefässboden einen Raum 

 übrig lässt , in welchem sich eine kleine wirbelnde Flüs- 

 sigkeitsmasse befindet , die durch die Verschiedenheit der 

 Pressungen, die sie nach verschiedenen Seiten hin aus- 

 übt, jenen Uebergang möglich macht. Es ist leicht nach- 

 zuweisen, dass die Länge bk dieses Wirbels annähernd 

 in demselben Verhältnisse grösser sein muss als dessen 

 Höhe, wie die Geschwindigkeit j/2gH + v^, die bei b 

 stattfindet, grösser ist als die Geschwindigkeit v, , welche 

 zwischen adk herrscht. 



Wenn die zwischen alk und adb befindliche Flüs- 

 sigkeitsmasse nicht als ruhend betrachtet werden darf, 

 welches der Fall ist, wenn die Weite bb, der Oeffnung 

 im Verhältnisse zur Weite aa, des Gefässes ziemlich gross 

 ist, so bleibt die Geschwindigkeit im Flüssigkeitsfaden 

 alk nicht überall gleich v, , sondern nimmt in der Nähe 

 von k etwas zu und geht dann in die Geschwindigkeit 

 |/2gH + \\ über, ohne dass jener keine Wirbel nöthig 



