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ist und ohne dass der Faden all) den Gefässboden vor 

 seinem Eintritle in die Oeffnung bb, zu berühren braucht. 

 Die beiden VVerlhe \, und |/-2gH + v| sind übrigens in 

 diesem Falle weniger von einander verschieden als wenn 

 die Oeffnung bb, im Verhältnisse zu a a, klein ist. 



Die Grösse der Kontraktion des bei bb, austreten- 

 den Flüssigkeitsslrahles kann bestimmt werden, ohne dass 

 man den Strahl bis in eine beträchtliche Entfernung von 

 der Oeffnung fortzusetzen braucht. Sobald nämlich H 

 nicht sehr klein ist, kann die Geschwindigkeit des Flüs- 

 sigkeilsfadens abc bei bc als nahe konslant angenommen 

 werden, so lange er sich nicht mehr als etwa um die 

 Weite der Oeffnung von bb, entfernt. Daher fallen auch 

 alle an bc anstossenden Bogenquadrale gleich gross aus 

 und behalten ihre Grösse bis zur vollständigen Kontrak- 

 tion unverändert bei. Da nun an der Stelle, wo diese 

 erfolgt sein wird, auch alle anderen Quadrate dieselbe 

 Grösse haben werden, so erhält man die Breite des voll- 

 kommen kontrasirten Strahles , wenn man so viele Qua- 

 drate von der Grösse der bei bc belindlichen zusammen- 

 setzt als auf die Breite des ganzen Strahles gehen. 



Es versteht sich von selbst , dass alle diese Kon- 

 struktionen im grossen Massstabe ausgeführt werden müs- 

 sen, wenn sie einige Genauigkeit gewähren sollen, und 

 dass es namentlich nölhig ist, die kleine, aber mit star- 

 ken Krümmungen versehene und wichtige Stelle bei b b, 

 in noch mehr vergrössertem Massstabe als die übrigen 

 Theile besonders zu verzeichnen. 



Nach denselben Grundsätzen , nach denen der Aus- 

 fluss der Flüssigkeit aus einem Gefasse in dem nun bei- 

 spielsweise behandelten Falle durch Konstruktion bestimmt 

 wird, kann diess auch in andern Fällen geschehen, in- 

 dem man die eigenthümlichen Verhältnisse berücksichtigt, 



