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dass zwei parallele Wände dieser Ansalze in die Ver- 

 längerung zweier gegenüberstehender Gefässwände fallen. 

 Die Betrachtung des Ausflusses durch keilförmige, 

 nach aussen gekehrte Ansalzröhren bietet uns keine Er- 

 gebnisse dar, welche nicht schon zum voraus vermulhet 

 werden könnten. Vom Flüssigkeitsspiegel an ziehen sich 

 die Flüssigkeilsfäden nach dem Rande der im Gefässbo- 

 den befindlichen Oeffnung ganz auf dieselbe Weise, wie 

 wenn keine Ansatzröhre vorhanden wäre, und wie durch 

 die Figuren 3 und 4 dargestellt ist. Beim Durchgange 

 durch diese Oeffnung erleidet der Flüssigkeilsstrahl eine 

 Kontraktion, bildet dadurch zwischen sich und den Wän- 

 den der keilförmigen Ansatzröhre zu beiden Seiten zwei 

 längliche Räume, welche mit wirbelnder Flüssigkeit aus- 

 gefüllt sind, schmiegt sich nachher allmälig an diese Wände 

 anfund entfernt sich erst in der Nähe ihres untern Ran- 

 des wieder ein wenig von ihnen, um den Rand selbst 

 beim endlichen Ausflusse wieder zu berühren, und somit 

 unmittelbar vor demselben zwei ähnliche Räume mit wir- 

 belnder Flüssigkeit zu bilden , wie beim Ausflusse ohne 

 Ansatzröhre an den Stellen bk, b, k, in Fig. 3. Der 

 einzige Unterschied zwischen dem Ausflusse durch den 

 Rand der Ansatzröhre und durch den Rand der Oeffnung 

 ohne Ansatzröhre besteht darin , dass die äussersten Flüs- 

 sigkeilsfäden im ersten Falle weniger stark konvergiren 

 als im letzten. Diese Konvergenz, und mit ihr die Kon- 

 traktion des Strahles, wird ausserdem um so kleiner , je 

 kleiner? der Winkel ist , den die beiden schiefstehenden 

 Seilenwände der Ansalzröhre zwischen sich bilden , und 

 verschwindet beinahe ganz , wenn dieser Winkel bis auf 

 einige^Grade heruntergesunken ist. Der Konvergenzwin- 

 kel der beiden äussersten Flüssigkeitsfäden bei ihrem Aus- 

 tritte aus der keilförmigen Ansatzröhre ist überhaupt im- 



