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farbigen Ringe das Bild des Auges zum Mittelpunkt und 

 werden desto grösser und breiter» je weiter man das Auge 

 vom Spiegel entfernt. Ist diese Entfernung gross genug, 

 so vermag der Schatten des Kopfs nicht mehr die Ringe 

 zur Hälfte zu verdecken , und man sieht daher die äusser- 

 sten Ringe als fast ganze Kreise. Um vom Sonnenbild 

 nicht geblendet zu werden , kann man den Spiegel so stel- 

 len, dass der Schatten des Kopfs dasselbe verdeckt. 



Obschon die folgende Erklärung durch keine Messung 

 der Durchmesser der farbigen Ringe bestätigt wurde, so 

 liegt doch im Allgemeinen der so eben beschriebenen Er- 

 scheinungen nichts, was dieser Erklärung widerspräche. 



Aus dem leuchtenden Punkt S werde auf die Vorder- 

 fläche des Planglases die Senkreckte SA gefällt, so ist, 

 wenn n den Brechungsindex des Glases bezeichnet, und 

 TA = n • SA gemacht wird , T der Divergenzpunkt der 

 ins Glas gebrochenen Strahlen. Nimmt man nun den Au- 

 genblick, in welchem das Licht von S ausgeht, als An- 

 fangspunkt der Zeit, und die Zeit , welche das Licht braucht, 

 um die Längeneinheit in der Luft zurückzulegen , als Ein- 

 heit des Zeitmaasses an , so drückt SA — n • TA die Zeit 

 aus, zu welcher das im Glase sich bewegende Licht von 

 jenem fingirten Funkte T ausgegangen sein müsste, wenn 

 es stets in demselben durchsichtigen Medium geblieben 

 wäre. Die verlängerte Senkrechte TA treffe die Hinter- 

 fläche des Glases in D , und man mache auf der entgegen- 

 gesetzten Verlängerung DQ = TD , so ist Q der Diver- 

 genzpunkt der an der Hinterfläche des Glases zurückge- 

 worfenen Strahlen , so lange sie sich noch innerhalb des 

 Glases bewegen, und diese zurückgeworfenen Strahlen 

 verhalten sich gerade so , wie wenn sie zur selben Zeit 

 SA — n • TA von Q ausgegangen wären, wie wir uns 

 die einmal gebrochenen Strahlen von T ausgehend gedacht 



