— ia3 — 



die einfallenden Strahlen von der normalen Richtung ab- 

 weichen, und dann wird die Gleichung der Curve 



1:2 H-y2 = M(^!j-|- lang»«); 



der Mittelpunkt fällt mit der Projection B des Auges zu- 

 sammen. 



Zum Schlüsse will ich noch bemerken, dass es gar 

 nicht nothwendig ist, dass das Planglas mit Stanniol be- 

 legt sei ; jede schmutzige oder staubige oder schwach an- 

 gelaufene Fensterscheibe zeigt daher die beschriebene In- 

 terferenzerscheinung, nur verzerrt, weil die Flächen des 

 Fensterglases gewöhnlich nicht eben sind. Die Stanniol- 

 belegung erhöht indessen die Intensität der Interferenz- 

 biider. 



Der helle Kreis, welchen man durch das Bild der 

 Flamme gehen sieht, soll nach der vorigen Erklärung der 

 erste sein , weil er dem Phasenunterschied Null entspricht ; 

 und die folgenden Ringe sollen von diesem an sowohl 

 nach innen als nach aussen gezählt werden. Wirklich 

 zeigt dieser Kreis fast keine Farbensaurae, während die 

 übrigen Kreise demselben ihre violette Seite zuwenden 

 und die rothe von ihm abwenden. Die Innern Kreise sind 

 also gegen den gemeinschaftlichen Mittelpunkt hin roth 

 gesäumt , die äussern dagegen nach aussen. Dieses stimmt 

 ganz damit überein, dass die Wellenlängen für rothes 

 Licht am grössten und für violettes am kleinsten sind. 



