KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. 16. N:0 I. 5 



loi qui, comnie on le sait, se formule de la maniére suivante: Un seul pole magnétique 



agit sur un element de courant ds avec une force directement proportionnelle au pro- 



duit du moment magnétique M du pöle, de 1'intensité i du courant et du sinus de 1'angle 



A entré 1'élément de courant et la droite reliant le pöle de 1'aimant au méme element, 



et inversement proportionnelle au carré de la distance r entré ces derniers. La force 



n , . Mi Sin Ads T . ,, '. . , , „ 



en question peut donc s exprimer par § • *-' e point dapphcation de la force se 



trouve dans 1'élément de courant, et sa direction est perpendiculaire au plan qui passé 

 par le*pole magnétique et par 1'élément de courant. Le sens dans lequel la force agit sui- 

 vant la dite direction dépend du reste de la direction du courant et de la nature du pole. 



Quand on met le manclion en rotation autour de l'aimant immobile, le fluide 

 électrique ou les deux fluides, si l'on en ädmet cleux, se mettent en rotation dans la 

 méme direction. Ils förment donc des courants a circulation horizontale autour de 1'ai- 

 mant vertical, et leur intensité sera proportionnelle ä la vitesse de la rotation. 



La seule différence entré ces courants et les courants galvaniques ordinaires, c'est 

 que, si les fluides sont au nombre de deux, ces deux fluides suivent la méme direction, 

 tandis que, dans les courants galvaniques ordinaires, ils suivent des directions contraires 

 l'une ä 1'autre. Mais, 1'action de 1'aimänt sur le courant négatif est, d'aprés les idées or- 

 dinaires, la méme que sur un courant positif allant dans le sens inverse. Or, les poles 

 de 1'aimant agissent, en vertu de la loi précitée, sur les courants produits par la rota- 

 tion du manchon, et la conséquence en sera que le manchon recevra un excédant 

 d'éther (fluide électropositif) ä ses deux extrémités et un deficit cbéther (fluide électro- 

 négatif) au milieu, ou vice-versa, suivant le sens de la rotation et la position des poles. 

 Dans un fil conducteur dont 1'une des extrémités est en contact avec le milieu, et 

 l'autre avec un des bords du manchon, il en naitra nécessairement un courant galva- 

 nique. La direction du courant ainsi produit et l'accroissement de son intensité avec 

 celui de la vitesse de rotation, sont totalement conformes ä 1'expérience. 



On peut maintenant opposer 1'objection suivante ä cette maniére de voir: Si la 

 naissance du courant induit unipolaire dépend de ce que les molécules électriques 

 en méme teinps que le conducteur dans lequel elles se trouvent, entrent en mouvement 

 autour de 1'aimant, il devra aussi naitre un courant induit semblable, si, le conduc- 

 teur et les molécules électriques restant au repos, 1'aimant est mis en mouvement 

 autour d'elles, vu que le phénoméne ne peut dépendre que du mouvement relatif 

 entré 1'aimant et ces molécules. S'il est donc prouvé, par les expériences préci- 

 tées, que 1'aimant agit sur une molécule électrique en rotation autour de lui, il devra 

 également agir sur elle si celle-ci est au repos tandis que 1'aimant lui-méme se meut 

 autour d'elle. Cela doit certainement étre le cas, et nous en verrons des exemples 

 dans la suite. 



Figurons-nous le manchon cylindrique divisé en colonnes verticales, chacune pré- 

 sentant une section égale ä 1'unité. Pour déterininer quantitativement la force d'in- 

 duction produite dans le manchon par 1'aimant, il suffira de prendre 1'une de ces co- 

 lonnes en considération. Représentons 1'aimant par ab (fig. 1), et nommons de 1'une 

 des colonnes susdites, dont la distance de 1'aimant sera indiquée par r. s désigne 



