KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 16. N:0 I. 19 



terrestre, et nous admettons en conséquence que p est tout au plus egal a la moitié 

 de ce rayon. Les carrés de la distance des deux poles au point m seront donc res- 

 pectivement 



r 2 + Q 2 — 2rp Sin l et r 2 -f Q 2 + 2rp Sin l 



L'intensité du courant est proportionnelle ä la vitesse avec laqnelle la molécule m se 

 meut dans son cercle paralléle, et cette vitesse est ä son tour proportionnelle ä la dis- 

 tance de 1'axe de rotation, et par conséquent a r Cos l. En désignant 1'intensité des 

 poles magnétiques par M, et par k une constante, nous aurons pour la force par la- 

 quelle le pöle sud cherche ä conduire la molécule le long de mp, 1'expression 



-s— j — ö- 7T. — ;, et pour 1'action du pole nord sur la méme molécule le long de la 



f + <P — 2r$Sml l t ö 



kMr Cos l 



h % ne m 1> r 2 + ? 2 + 2r<>Sinl 



Si Ton prend maintenant la somme des composantes de ces forces le long du 

 rayon terrestre mené par le point m, on obtiendra: 



kMrQ Cos H . kMrQ Cos 2 l Ä 



0' 2 + ? 2 — 2rpSinO* (r 2 + p 2 + 2rpSinZ)* 

 Cette somme, que nous nommerons dans la suite la composante verticale, désigne 

 la force par laquelle Taimant cherche a conduire 1'éther (le fluide électropositif) en di- 

 rection verticale de bas en haut. (Si 1'on veut aussi admettre un fluide électronégatif, 

 celui-ci sera conduit par la méme force dans le sens opposé.) 



Si nous considérons maintenant une molécule électrique située dans 1'atmosphére 

 ou a la surface de la terre, pour laquelle r est en conséquence ^ 2o, nous voyons 

 que la formule A sera égale ä zéro au point polaire, et possédera une valeur rela- 

 tivement minime au voisinage de ce point. La force qui cherche a conduire la mo- 

 lécule électrique verticalement de bas en haut, est par conséquent zéro au pole, et mi- 

 nime a la region polaire. Il va de soi, et on le constate au reste par la formule, que 

 cette somme est égale pour les mémes latitudes dans les deux hémisphéres. 



Si 1'on prend la composante de ces forces dans une direction formant un angle 

 droit avec le rayon terrestre (la composante tangentielle), on obtient la force par la- 

 quelle les molécules électriques sont conduites le long de la tangente du cercle dont 

 le rayon est r. On recjoit ainsi: 



kMrjr - p Sin l) Cos l __ kMr (r + 9 Sin l) Cos l B 

 (r 2 + Q 2 — 2tq Sin Q» (r 2 + q 2 + 2rp Sin Z)! 



Dans le plan équatorial, cette force devient égale k zéro. Les molécules élec- 

 triques situées dans ce plan se meuvent par suite verticalement de bas en haut, vu 

 que la composante de la force A est la seule qui agisse sur elles. Aux pöles terrestres 

 (/ = 90), B est, de méme que A, egal ä zéro. Les molécules situées dans les poles mémes 

 ne subissent donc aucune action de 1'aimant. Pour toutes les autres molécules dont la 

 distance r au centre de la terre est supérieure ou égale a 2p, le premier terme de 1'ex- 

 pression B sera toujours positif. Pour les molécules de 1'hémisphére nord (c'est-a-dire 

 pour les valeurs positives de la latitude), le premier terme sera nurnériquement supé- 



