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sistenza sulle prime aumenta rapidamente, poi an- 

 cora diviene costante, il punzone penetra entro la 

 massa metallica inanzi a se spingendo una 'prua 

 formata dal metallo stesso, e facendo rifluire lateral- 

 mente la materia che incontra nel suo cammino, 

 appunto nella stessa guisa di un solido che si muove 

 entro un liquido. In questo secondo periodo la re- 

 sistenza resta costante, e tenendo dovutamente cal- 

 colo delle deformazioni che nascono, il Tresca la 

 esprime colla formola 



^ = 2 X ( 1 H- log. nejp. — ' j 



'P 



in cui B^ ed R esprimono rispettivamente i raggi 

 del blocco e del punzone. 



Allorché la prua metallica giunge alla base in- 

 feriore od opposta del blocco, se il sostegno è im- 

 pervio, la resistenza cresce di nuovo rapidamente : 

 se invece il piano di appoggio è perforato da un 

 apertura o contro-matrice cilindrica eguale al pun- 

 zone, la prua viene spinta entro di essa, la resistenza 

 decresce e cessa totalmente colla espulsione della 

 detta prua sotto forma di tappo [debouchure) cilin- 

 drico. Inoltre le esperienze del Tresca fanno ve- 

 dere che la resistenza [K') che oppone ogni unità 

 della superficie cilindrica del detto tappo a lasciarsi 

 staccare ossia a scorrere dalla massa del blocco [ré- 

 sistance au cisaillement) può ritenersi eguale alla 

 resistenza di fluidità ossia alla deformazione persi- 

 stente : anzi M. De SaintVenant ha dimostrato 

 la verità di questo principio dietro considerazioni 

 puramente teorico-meccaniche (5). 



M. Tresca ha determinato il valore del coeffl- 

 cente di fluidità nel piombo con molte esperienze per 



(5) Comptes Reridus, N. 1, 14 Febbrajo 1870. 



