RECHERCHES SUR LA EORCE ELE CTRO MOTRI C E. 15 



perd une quantité de chaleur égale a celle générée dans les fils. En principe, cette 

 méthode est juste. Toutefois, les formules d' apres lesquelles est calculée la quantité 

 de chaleur disparaissante ne sont qu'approximatives ; mais les expériences démontrent 

 que cette approximation est suffisante. Comme les observations se suivaient apres 

 un intervalle de f d'heure, le travail était lent et prenait un temps considérable. 

 Quand la totalité des combinaisons métalliques eurent été, d'aprés cette méthode, 

 étudiées au double point de vue électromoteur et therinoélectrique, je voulus ä titre 

 de contröle déterminer encore une fois les forces électromotrices, et j'y procédai de la 

 maniére suivante: Le courant fut renversé apres j d'heure, intervalle pendant lequel 

 la température du cylindre n'eut pas le temps de se mettre en équilibre. Si, mainte- 

 nant, toute la chaleur générée dans le fil pendant ce temps passait a 1'air enfermé 

 dans le cylindre, sans qu'une partie en reståt dans le fil ou dispariit par les parois du 

 cylindre, on obtiendrait une mesure exacte de la chaleur produite, en déterminant, 

 d'aprés le déplacement de 1'index, Taugmentation de la température moyenne de 1'air. 

 Mais ce n'est pas le cas: une partie de la chaleur reste dans le fil et une partie passé 

 dans les parois du cylindre. La quantité de chaleur qui reste dans le fil et en pro- 

 voque 1'échauffement, dépend de lsi capacité calorifique du fil; mais toute cette quan- 

 tité est insignifiante en comparaison de celle qui passé dans les parois de cuivre. Il 

 n'est donc nullement nécessaire d'avoir égard ä la différence encore plus insignifiante 

 entré les quantités de chaleur restant dans les différents couples des fils. La partie 

 de la quantité de chaleur générée, qui, de la sorte, ne passé pas ä 1'air, peut étre con- 

 sidérée comme une fonction de raugmentation totale de la température de 1'air pendant 

 cet intervalle de temps, et peut s'exprimer par les deux premiéres dignités de cette 

 augmentation. Cest une hypothése qui doit étre constatée par les observations mémes, 

 avant de pouvoir étre admise comme juste. Ainsi qu'on le verra ci-dessous, les obser- 

 vations faites fournissent cette constatation. Si t est 1'augmentation de la température 

 moyenne de 1'air au bout d'un quart d'heure, et a, une constante, la quantité de chaleur 

 qui est restée dans 1'air est exprimée par a,r, et la quantité de chaleur qui, ä 1'issue 

 du méme espace de temps est restée dans le fil ou a passé dans les parois du cylindre, 

 par a„r-\-br 2 , oii a„ et b sont de nouvelles constantes. Si donc l'on nomme A, toute la 

 quantité de chaleur produite, on a par conséquent A, = ar-\-br i . En renversant le 

 courant, on obtient de la méme maniére A„=-ar,-\-bT, i . La différence entré ces deux 

 valeurs ou W, est la quantité de chaleur cherchée, laquelle sera: 



WT.= «(*-*>)+ &(*—t»(t+t,). 



Or r — r, est indiqué par le chemin que fait l'index pendant le temps en question, et 

 t-\- t, est évidemment l'augmentation de température résultant de la quantité de chaleur 

 produite dans le fil par suite de la résistance galvanique. Si donc, comme plus haut, 

 Ton désigne la premiére par t et la seconde par T, on obtient: 



W=at+bTt; 

 équation identique ä 1'équation (3) insérée plus haut. Ainsi, méme dans le cas oii les 

 observations se succédent a un intervalle de 15 minutes, les formules données ci-dessus 

 peuvent étre employées pour le calcul, quoique peut-étre avec des valeurs modifiées 

 aux constantes. 



