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des Sciences de Saint -P^tersibourjr. 



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Zerlegen wir die strahlende rectangulare Flache 



partielle Reclitecke, deren Spitzen in dein Fuss- den mussen, 



mithin sind die Granzen, welclie fiir z substituirt wer 



punkte von fe zusammenlaufen ; oder, mit anderenWor 

 ten zerlegen wir das vorstehende Integral in vier an 

 dere bei welchen die unteren Granzen Null sind, si 

 ergiebt sich 



1 



2 



/i« -»- ?* 



2 



A«-H? 



3 



Va' 



A* 



und 1. Es wird also 



S 



a /"P hdt du 



a 



3 



{h^-i-t^-*- U^} 2 



^/. 7 



Yi-a 



hdtdu 



X 



3 



I 



[arc tang ^y/iVa^ztaVaV^jV /iV arc tang|| 



{ft2H_f2_,_^2}2 



a, 3 







7it?i dw 



3 



{ft2-t-t=^H-M2j 2 



•v/J 



' /•■0-P *(!( ii» 



(b) 



«p 



arc tang ^ - 



^ a 



ya«-+-p'-+-A«±:oi 



3 



{/t2H-t2-4-M2}2 



Da sich diese Integrale nur in ihren Granzen, wel 

 che constant sind, unterscheiden , so geniigt die Ent 

 wickelung eines derselben, um die Gesammtausstrah 

 lung berechnen zn konnen. Wenden wir uns daher ai 

 das Erste und beriicksichtigen, dass 



?■ 



ft« 



v^ 



oder wenn man setzt 



Pi 



VaV?--;.', 



so hat man 



X 



i 



arc ta ng ~ . 



Setzt man ferner in derselben "Weise 



dz 



3 



{a 



Z^}2 



a^Va^ 



i 



so erhalten wir 



X 



\ 



P 



hdtdu 



3 



{h^-t-t^^U^ 



h^dt 



2H_f2jy;i2 + P 



t^ 



9 



p 



3 



V(l 



I 



h 



% 



3 



V( 



af 



ll 



2 



p« 



Va^ 



i' 



Um die zweite Integration auszufuhren , setze man 



t 



VJt 



2 1— g 



(«)- 



und berechnet man hiermit 



wodurch 



h^dt 



2h^dz 



J /i2 -4- 1« } /pTp^Ti* 



{^ 



/l2 



l'-"2^^--"^' 



arc tang 



(i-a)(T5-p) 



hg 



z 



arc tang 



X 



4 



arc tang^^^\ 



Da nun der Coefficient 



?^• 



kleiner als die 



■giebt sich die Ausstrahlung der fraglichen Flache 



Einheit bleibt'), so ergiebt sich das Integral nach der 



Formel 



dx 



1 



mop 



0^ 



Vl 



m 



arc tang -,== 



8 



YiX 



1 



X 



2 



X 



3 



1st die ausstrahlende Flache 



X,\. 

 ndlich gross 



Verhaltniss zu dem Abstande des Punktes a, ^, h 



Ira yorliegenden Falle hat man • 



reducirt sich obig 

 uamlich 



Ausdruck auf eine Constanta 



2 71Y. 



m 



/*2 -4- p2 ' 



mithin 



1 



ft2H-P 



2/tp • 



Man findet daher 



X 



I 



arc tang 2^ 1 h^ 



i 



sQi 



f)\ 



Aus der Gleichung (c) erhalten wir 



e 



1 



2 





2 



t 



R' + p 



.y^' 



7i 



2 



2 



3) Far p 



verschwindet obiger Ausdruck 



Dieses Resultat kann man auch dadurch gewiunen, 

 dass man in der Formel, welche die Ausstrahlung ei- 

 ner Kugelflache gegen einen Punkt ausserhalb dersel- 

 ben angiebt, den Radius der Kugel unendlich gross 



SGtzt» 



' Der Quotient § dient uns als Maass fiir die Wanne, 

 welche der gegebene Punkt empfangt: fur einen Punkt 

 in unmittelbarer Nahe der strahlendenOberflache wird 



dieses Verhaltniss 1. , :, rrt 



Fiir die beiden Aufhangungspunkte der Thermome- 

 f pr wPlche bei den Beobachtungen am Verticalkreise 



