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Bulletin d« ritcad^mie Imp^riale 



Schon ein Blick auf die Tabelle III zeigt deutlich das 

 Vorhandensein der bekannten tagliclien Doppel-Pe- 

 riode in den Barometerschwankungen ; eine vorlau- 

 fige Bereclinung zeigt, dass diese Periode audi der 



lid 



Betrachten wir die absoluten Baroraeterhohen 

 sie, sammtlich auf 0° reducirt, sich in der Ipfvfnr, 



Spalte der Tafel III, als Mittel aus je 5 Brei- 



dass die grosste 



tengraden, vorfinden, so sehen 



Grfisse nach fast gleich ist zwischen 15° nordlicher Barometerhohe im Atlantischen Ocean sich zwische 



und 10° stidlicher Breite. Es schien mir daher der 

 Miihe lohnend, die taglicLe Periode der Barometer- 

 schwankungen in dieser Zoi^e einer strengern Priifung 

 zu unterwerfen. Zu dem Zwecke nahm ich aus den 

 Angaben der Tabelle III im Grossen Ocean das Mittel 

 fiir Jede der 8 Beobachtungsstunden zwischen .den 



25° und 



nordlicher Breite yorfindet, wahrend 



der siidlichen Halbkugel kein solches Maximum deut- 



lich her'v 



Breiten 15° N. und 10°S. mid erhielt dabei folgende 

 Werthe ^ 



Dagegen finden wir im Grossen 

 Ocean ein Maximum sowohl auf der nordlichen Halb- 

 kugel (zwischen 20 und 30), als auch auf der siidlichen 



(zwischen 25 und 



Stuuden 



15 



18 



21 







3 



6 



9 



^ar.-Hohe 29,963 29,976 30,027 30,006 29,944 20,950 30.000 



12 



L 



Darauf berechnete ich aus diesen Beobachtungen 

 die Coefficienten "fler bekannten, nach den Sinus der 

 vielfachen Winkel fortschreitenden, Interpellationsfor- 

 mel und erhielt 



Aequator ist um 2"' gering 

 Maxima. 



Dieses ist eine Bestati 



Die Barometerhohe auf dem 



als 



den Orten der 



der von Herschel 



6 



n 



29,983 -+- 0,016701 sin (15n -h 16905;6) 



zuerst nachgewiesenen grossten Barometerhohe an 

 den aussern Grenzen der Tropen. 



Die in der Tafel IV mitgetheilten Spannungen der 

 Dampfe fiir je 5 Breitengrade machen es moglich, die 

 beobachteten Barometerhohen von' 



dem Drucke 



0,03576 sin (30n -i- 146038;5) -t- 0,0001664 sin (45n -+- 168029;i) ■ 



WO b^ die Barometerhohe fiir die Stunde n bedeutet. 



Wegen Kleinheit des Coefficienten kann das letzte 

 Glied dieser Summe vernachlassigt werden und so 

 bleibt eine aus 3 Gliedern bestehende Formel iibrig. 

 Berechne ich aus derselben die Barometerhohen fiir 

 die Beobachtungsstunden, so erhalte ich: 



befreien, welchen die Dampfe auf das Barometer aus- 



iiben; wir erhalten auf diese Art folgende Elasticitaten 

 der trocknen Luft: 



Breite. 



Druck der trocknen Atmospliare. 



Grosser Ocean. 



Nordliche 



Halbkugel 



Sudliche 



Halbkugel. 



Nordliche 

 Halbkugel. 



Sudliche 

 Halbkugel. 



Stunden. 



DifF.v.d. 



15 



18 



21 







8 



6 



9 



12 



^ 



29^962 29,980 30,027 30,006 29,944 29,947 29,969 29,999 

 Beobf "^'°°^ +^'°°^ ^'^^ ^fi^^ 0,000 -0,003 -0,001 0,000 



Die Kleinheit . dieser Differenzen, deren hochste 



icht 



Liuien iibersteigt 



nicht mehr beob 



achtet werden konnte, berechtigt uns die obige For- 

 niel, als sehr gut die Veranderung des Barometers 



60 

 55 

 50 

 45 

 40 

 35 

 30 

 25 

 20 

 15 

 10 

 5 



55 

 50 

 45 

 40 

 35 

 30 

 25 

 20 

 15 

 10 

 5 

 



25,55 

 24,49 

 24,59 

 23,35 

 22,23 

 21,68 





27,56 



27,22 



27,26 

 25,92 



25,56 

 22,81 

 21,56 

 22,61 

 22,57 

 23,06 

 22,77 

 22,21 



26,29 

 27,21 

 26,77 

 26,06 

 23,60 

 24,47 

 24,14 

 23,78 

 22,32 

 21,36 

 23,52 





27,07 

 26,49 

 27,30 

 25,07 

 26,21 

 25,97 

 25,44 

 24,52 

 24,12 

 25,98 

 24,41 



ausdrfickend, zu betrachten. 



Aus dieser Formel ergeben sich nun, bis auf 1 



Minute, genau, die Maxima und Minima der Barome 

 terhohen folgendermassen: 



1 Max. um 22^^ 22'. 



Min. 



4 26 . 



2 Max. » 10 27 . 



• • 



Min 



44 . 



30,032 

 29,934 

 30,009 

 29,960 



Amplit. des Tags =0,098 



» 



» Nachts=0,049 



Es ist also die Tagesamplitude sehr nahe 



engl. 



f// 



Paris 



5 Millim 



r 



Der Druck der eigentlichen trocknen Luft-Atmo- 

 sphare nimmt im Allgemeinen .von dep Polen nach 

 dem Iquator bin allmahlich ab, der Druck der Dampf- 

 Atmosphare dagegen nimmt nach derselben Richtung 

 hin zu, es sind also die Maxima des Barometerdrucks 

 an den Granzen der Tropen eine Folge des Zusam- 

 menwirkens dieser beiden Erscheinungen, indem bei 

 Annaherung an die Tropen, vom Pol aus, dieZunahme 

 Linie des Dampfdrucks die Abnahme des Drucks der trock- 





Atmosphare iiberwiegt 



# . 



