über den Widerstand der Flüssigkeiten. 



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Da jedoch entsprechende rechnerische Methoden, wenn sie auch 

 nur Näherungswerte liefern, zu weit genaueren Resultaten führen 

 als das graphische Verfahren, so sei hier noch gezeigt, wie auch 

 der Wert von d^ mit sehr grosser Genauigkeit recbnerich bestimmt wird. 

 Bezeichnet in Abb. 7. wieder wie in Abb. 4 o einen Punkt der 

 elliptischen Richtlinie mit der vom Scheitel gemessenen Abszisse 

 bd^={a — X) und der Ordinate od = y, ab z=z A die halbe Breite der 

 Platte, dann fg = l den Abstand der zum Punkte o der Ellipse führen- 

 den Stromlinie g^ g von der Achse fa der Platte, sowie 



oJc z=: tk =i gJö =: R 



den aus den Formeln 1), 2) und 3) zu bestimmenden Krümmungs- 

 halbmesser dieser Stromlinie, so stellt, da hier nur der der Platte 



Abb. 7. 



nächste Stromfaden in Betracht kommt, der Wert fg :=.l^ d^ zugleich 

 die bei dieser Rechnung sehr klein anzunehmende ursprüngliche Dicke 

 dieses Stromfadens dar, wogegen das Anfangsstück &o der elliptischen 

 Richtlinie die Dicke d desselben Stromfadens in der Richtlinie be- 

 zeichnet. 



Ist nun 



wh zzi ivs = luSi = ab = A 

 der Krümmungshalbmesser der dicht an der Platte auslaufenden 

 innersten Stromlinie s^ s & und r jener in dem Abstände br z^m von 

 b befindliche Punkt der Platte, für welchen der Druck bestünmt 

 werden soll, so hat man sich die in diesen Punkt endigende Druck- 

 linie als die Bögen s, s b und g t o orthogonal kreuzend vorzustellen. 

 Sie lauft also zunächst von r nach dem Kreuzungspunkte s in ge- 

 rader Richtung gegen den Mittelpunkt w des ersten Kreises und von 



