über den Widerstand der Flüssigkeiten. 27 



r — y-\- ^2nR — n~— At .... 14. 



und andererseits aus vlz = Tcg -\-fg — ar — rw, wo ru=zm . t ist, 

 s = (R -^l) — (A — m) — mt . . . 15. 



Da nun 



und dm ^^ st=: sk — tk ist, so berechnet sich schliesslich der Wert 

 von dm aus der Formel 



d^ — 'ir' + s'' - R .... 16. 



wobei sich die Werte von r und s aus den Formeln 14) und 15) 

 ergeben und die Werte von n und t in diesen Formeln nach 2) und 

 13) bestimmen. 



Diese Rechnung führt zu einem um so genaueren Resultate, je 

 kleiner d^, bezw. die Länge l angenommen und je genauer dabei 

 die zugehörige Abszisse x bestimmt wird, 



Resultate durch gefülirter ßechmmgeu. 



Indem ich im Nachstehenden die Resultate mehrerer solcher 

 Druckberechnungen anführe, bemerke ich, dass die Genauigkeit dieser 

 Resultate dem hier angestrebten Zwecke unter allen Umständen mehr 

 als ausreichend genügt, da ich, wo dies nur halbwegs erforderlich 

 erschien, stets noch besondere Korrekturen angewendet habe, welche 

 die Erzielung einer weitgehenden Genauigkeit verbürgten. 



Ich habe, von der Annahme eines engbegrenzten Flüssigkeits- 

 stromes ausgehend und nach und nach dem unbegrenzten Flüssigkeits- 

 strome näher kommend (dabei, immer die Bewegung in bloss zwei Dimen- 

 sionen voraussetzend) die Druckverhältnisse in fünf Fällen unter- 

 sucht, indem ich d^ :^ 1 und ^ = 10 als unveränderlich annahm 

 und für a nach einander die Werte a =: 5, 10, 25, 100 und endlich 

 200 setzte. 



Ausrechnung für ^ ::= 10, a = 10. 



Zur näheren Erläuterung des ganzen Rechuungsprozesses sei 

 hier nun bloss der relativ noch einfache Fall herausgegriffen, wo 

 a 1= ^ 1= 10 ist. Es ist also zu allererst die zweite Halbachse \ 



