über den Widerstand der Flüssigkeiten. 43 



Unter der Voraussetzung, dass die Zentrifugalkraft der Flüssig- 

 keit bis zum äussersten Rande der Platte in dem ursprünglich er- 

 mittelten Betrage wirksam bliebe, würde sich der Widerstandskoef- 

 fizient für die ganze Platte bei a = 5 auf 15'346 und bei a = 20Q 

 auf 2"026, also nur unbedeutend erhöhen. 



Dies Alles führt aber nunmehr zu dem Schlüsse^ dass der 

 Druck der unbegrenzten Flüssigkeit auf die Vorder- 

 fläche einer unendlich langen Platte mit grosser Ge- 

 nauigkeit durch die Formel 



p — 2-000 ^ Fv^ 

 2g 



ausgedrückt wird. 



Für diesen Fall hat Lord Rayleigh auf rein theoretischem Wege 



die auf die Flächeneinheit bezogene Formel 



also nach der hier gewählten Schreibweise 



demnach einen weit geringeren Widerstands-Koeffizienten ermittelt^ 

 wobei überdies zu berücksichtigen ist, dass Lord Rayleigh an der 

 Rückseite der Platte keinen herabgeminderten, sondern den normalen 

 Druck annimmt, was mit den tatsächlichen Verhältnissen nicht im 

 Einklang steht. 



Minderdruck auf der Rückseite der Platte. 



Da der Wert von d-^ (Tafel C) und also die Geschwindigkeit 

 des Flüssigkeitsstromes am Rande des kontrahierten Querschnittes 

 bekannt ist, so lässt sich nun auch der auf der Rückseite der Platte 

 auftretende Minderdruck, und zwar durch den nachstehenden Kalkül^ 

 mit ziemlicher Genauigkeit ermitteln. 



Das Entstehen dieses Minderdruckes auf der Rückseite der 

 Platte ah (Abb. 10) ist eine sekundäre Wirkung des den Rand h der 

 Platte mit Beschleunigung umfliessenden Flüssigkeitsstromes hc. Dieser 

 reisst nämlich einen Teil der hinter der Platte (im sogenannten 

 Windschatten) befindlichen Flüssigkeit mit und erzeugt daselbst, wie 

 genügend nachgewiesen erscheint, einen Wirbel h^ c^ d^ e-y. Dabei er- 

 langt der an den Stromfaden bcd des Primärstromes grenzende Strom- 



