über den Widerstand der Flüssigkeiten. 45 



nämlich der äussere Normaldruck vorauszusetzen. Was aber den wei- 

 teren Verlauf des Wirbels q d^ e^ \ betrifft, welcher sich iu der 

 Wirklichkeit allerdings stets mehr oder weniger unregelmässig ge- 

 stalten wird, so muss man um eine Rechnung überhaupt möglich zu 

 machen, auch hier wieder, wie es schon in der vorausgegangenen 

 Untersuchung geschah, eine ideal regelmässige Strömung voraus- 

 setzen und also annehmen, dass nicht nur die Minimalgeschwindigkeit 

 des sekundären Stromes bei e^ jener des Hauptstromes bei e gleich 

 sei, sondern dass auch die Geschwindigkeit in der Strecke e^ h^ c^ 

 derart gleichraässig wachse, dass der Dicke d^ des bezüglichen Strom- 

 fadens bei Ďj der mittlere Wert zwischen der Dicke d^ bei e^ und 

 der Dicke dy bei e-^ zukommt, also 



,7 _ í^o + í^i 



ist. • — 



Da nun bei e^ der Ueber- oder Minderdruck gleich Null und 

 i?o = 1 ist, so berechnet sich der bei h^ in Rechnung zu stellende 

 Koeffizient des Minderdruckes nach 



1_ 



dt 



^3=-Tr-l 



oder, da d^ =: — o~^~ ^^^' 



Der Druck unmittelbar hinter der Platte ist aber, da das An- 

 saugen der Flüssigkeit daselbst in der Richtung gegen den Rand 

 hin erfolgt, längs der ganzen Platte ein nahezu gleicher, wie dies 

 Dr. G. Recknagel *) durch manometrische Messungen tatsächlich Tion- 

 statiert hat. 



Im Zentrum des Wirbels, nämlich in der Nähe des sekundären 

 Stromfadens bei c^ sinkt natürlich der Druck noch beträchtlich tiefer 



herab, indem sich der Mnczer-Druck daselbst dem Werte i,z=z— 1 



nähert. 



*) „Ueber Luftwideretand." (Zeitschrift des Vereins deutscher Inge- 

 nieure, 1886.) 



