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XI. A. Jarolímek : 



In den von mir untersuchten fünf Fällen, wo J.=:10 und 



5 I 10 I 25 I 100 i 200 



a =: 



1-572 



0-373 

 1-121 



0-531 



0-636 



0-706 0-495 



0-641 

 0-485 



dann (laut Tafel C) d^ = lü-247 



ist, resultiert also rückseits ein 



Minderdruck von ^3 = 



und sei vorläufig bemerkt^ dass Recknagel diesen Koeffizienten bei 

 grösserem a und allerdings dreidimensionaler Strömung (gegen eine 

 kreisrunde Platte) mit ^3 = 0-37 erhob. 



Der schliesslich aus dem in Tafel E ausgewiesenen Ueberdruck 

 auf die Vorderfläche und dem vorstehend berechneten Minderdruck 

 auf die Rückseite der Platte sich zusammensetzende Gesamtwider- 

 stand einer unendlich langen Platte drückt sich also in den folgenden 

 Koeffizienten aus : 



Für ^ = 10 und a — 



10 



25 



100 I 200 



ig — I 16-888| 7-6001 3-739 | 2 528 | 2-492 | 2-48 



Während also Lord Rayleigh diesen Gesamtwiderstand in unbegrenzter 

 Flüssigkeit mit ,,, ^ ^^ 7 



W~ 0-88 

 ermittelte, habe ich denselben mit 



2^^ 



Fv^ 



W— 2-48 -f- Fv^ 

 '^9 



berechnet. 



Dass aber der letztere Wert der richtigere ist, folgt schon 

 daraus, dass Smeaton, Marey, Goupil und Lössl bei Versuchen, wo 

 die Bewegung der Flüssigkeit in drei Dimensionen erfolgte, durch- 

 schnittlich 



1^=2 — 

 2g 



Fv'^ 



fanden und bei der Bewegung ■ der Flüssigkeit nach zwei Dimensionen 

 naturgemäss höhere Widerstandswerte resultieren müssen. Versuche 

 mit unendlich langen Platten konnte natürlich kein Forscher unter- 

 nehmen; eine Nachprüfung der hier berechneten Widerstandswerte 

 durch Versuche wäre also nur hinsichtlich des Widerstandes in be- 

 grenztem, also durch Röhren fiiessendem Wasser möglich, wie ich 

 noch zeigen werde. 



Vorher sei nur noch bemerkt, dass die von mir für eine un- 

 endlich lange Platte und für verschiedene Werte von a ermittelten 



