218 BULETINUL SOCIETĂŢII IIOMÂNE DE ŞTIINŢE 



mes proprietes moleculaîres qu'aux solides, ii admet que le rap- 

 port de la vitesse dans une masse illimitee a la vitesse dans iine 

 colonne liquide est exactement le meme que pour Ies solides et 



^gal â la valeur de \l ~, valeur duduite de ses propres expe- 



riences, faites sur ces quelques-unes de ces dernieres substances. 

 Mais, ii est a remarquer que Tapplication, que fait Wertheim de 



ce facteur y /A aux vitesses obtenues dans Ies colonnes liquidcs 



de ses tuyaux sonores, paraît trop artificielle et ne s'impose pas 

 comme une necessite issue du fait de l'existence de deux vitesses 

 differentes du son dans \es solides. Meme, si on n^g-lig-e le fait que 

 par cela on introduit l'hypothese, qui n'a jamais 6te confirmee, que 

 dans Ies liquides en vibration Ies pressions exercees en un point 

 ne sont pas eg-ales dans toutes Ies directions, l'introduction de ce 

 coefficient repose, sur un cercle vicieux, qui, ce me semble, n'a 

 encore jamais ete releve. 



6. Pour montrer en quoî consiste ce cercle vicieux, nous allons 

 faire une petite excursion dans le domaine de l'Elasticite. 



i^ Dans la theorie de l'Elasticite, la vitesse de propagation 

 d'une onde par des vibratîons longitudinales dans une masse solide, 

 homogene, illimitee, et d'^lasticitd constante, est donnee par la 

 (ormule : 



et la vitesse de propagation par des vibrations longitudinales dans 

 des tiges solides prismatiqiies, ou cylindriques, h faces lat^rales 

 libres, par la formule : 



(2) a :\/|, 



ou o est la masse de l'unite de volume, X et a, Ies «constantes 

 dites de constitutions», ou bien «Ies coefficients de Lame» et E le 

 coefficient de l'elasticite proprement dit, ou le coefficient de Young*). 



') M. G. LvMK. Theorie in.'xtheinatu[U3 ile l'Elasticite des corps solids, pg. 141 et 142, De 

 meme J. VioiXE, Acoustique, \>g. 49, 75 et 79. 



