BULETINUL SOCIETĂŢII ROMÂNE DE ŞTIINŢE 221 



2^ Rappelons encore de la theorie de l'^lasticite, que le coeffi- 

 cient de contraction cubique d'un solide homogene, soumis â sa 

 surface â des pressions uniformes, est don ne, dans le cas general, 

 par la formule : 



(12) 



3X+2fX 



Dans l'hypothese de Wertheim, oii X=:2fA, c'est-â-dire o-——-, ce 

 coefficient devient : 



(13) 



3 I 



4 ^ 



Remplagons la valeur de a tiree de cette formule dans Tex- 

 pression (io),Jaquelle represente — dans îa meme hypothese de 



Wertheim pour <j-=— ■ — la vitesse de propagation par des vi- 



brations longitudinales dans une colonne solide. On aura la formule : 



qui exprime cette vitesse du son dans une pareille colonne au 

 moyen de la contraction cubique du solide soumis â des pressions 

 uniformes. 



Des conclusions du M6moire de Wertheim ii s*ensuit que Ies 

 liquides et Ies solides ont Ies memes propri^tes moMculaires et 

 leurs phenomenes d'^lasticite sont represent^s par Ies mâmes for- 

 mules. Appliquons alors la formule (14) aux liquides. Le second 

 membre represente exactement la vitesse theorique du son dans 

 une masse liquide illimit6e, exprim6e au moyen du coefficient de 

 contraction cubique, ou de compressibilite 8 — cest la formule de 

 Laplace ; le premier membre represente, d'apres sa signification? 

 la vitesse dans une colonne liquide, qui vibrerait de la meme ma- 

 niere qu'une barre solide de m^me compressibilite, libre â se di- 

 later lateralement. On voit, donc, que, comme suite des propres 

 hypotheses de Wertheim, ce qu'il appelle vitesse dans une colonne 

 cylindrique est ^gale â la vitesse dans une masse liquide illimitee, 

 car on ne doitpas oublier, que Fexpression theorique de la vitesse 

 dans une masse liquide ind^finie,teUequ'elleapparaît dans le second 



