BULETINUL SOCIETĂŢII ROMÂNE DE ŞTIINŢE 447 



nous marquons Ies positions sur le tube et nous en deduisons 

 la lono-ueur / de la colonne de resonance dans l'air, le long du 

 tube, c*est-â-dire le -^ du son de notre source sonore dans l'air du 

 tube. 



Si nous representons par U la vitesse de propag-ation du son 

 dans la colonne d'air du tube et par n le nombre des vibrations 

 de la source sonore, nous avons : 





^ _ X _ u 

 2 2n 



d'ou l'on deduit : 





(0 



U 



"=2l 



Si l'experience a lieu a la temperature de t^ et que l'on tient 

 compte de l'humidite de l'air, nous aurons, comme on le sait, en 

 desio-nant par Uq la vitesse du son dans l'air sec du tube et a O^ 

 de temperature : 



(2) U = Uo(i+at)^fi4-o,i9^j 



ou a=o, 00366 est le coefficient de dilatation de l'air, ^^ la tension 

 de la vapeur a la temperature t et H la pression atmospherique 

 au moment de l'experience. 



Mais la vitesse Uq dans un tube est gendralement quelque peu 

 inferieure a la vitesse Vq a la temperature o*^ dans Fair libre, si le 

 diametre du tube est plus petit que le quart de la longueur d'onde 

 du son considera ^), de sorte que, si £ est la diff^rence entre Ies 

 deux vitesses, on a: 



et donc 



(3) U = (V,-£)(i+at)5|i + o,i9j^j 



En calculant U â l'aide de cette formule et en substituant la 

 valeur trouvee dans la formule (i) ou l'on connaît deja, par l'ex- 

 perience precedente, la long-ueur de la colonne de resonance /, on 

 obtient le nombre cherche n des vibrations de notre source sonore. 



') Voir J. VÎOLLE. Acoustique ; page 161, an. 1892, 



