458 BULETINUL SOCIETĂŢII ROMÂNE DE ŞTIINŢE 



— Prenons la premiere deriv6e par rapport ât de la fonction y 

 de (i) ct annulons-la. 

 Nous avons : 



y' = b -|- 2 ct — 3 d t- == o 

 d'oii 



cdzl/c2 + 3bd 

 (4) ^^ 3d 



Cette fonction admet donc un maximum et un minimum cor- 

 respondant aux valeurs de la temperature, qui rendent nulie cette 

 d^riv^e. 



En calculant Ies racines (4) â l'aide des valeurs num^riques des 

 constantes de (2), on trouve que : 



pour t| = 57'*,77 Ij- colonae de rcsonanoe passe par un maximum 



. .et 



« t2= — 14^ A » » » n -n ■» n minimum. 



On remarque que cette derniere valeur n'a aucun sens pour 

 nous. 



En representant graphiquement la variation de la colonne de 

 resonance d'apres cette fonction (i) et, en admettant que la 

 formule est aussi exacte en dehors de 40^, on voit que cette colonne. 

 et, par consequent, aussi la vitesse du son â son interieur, va en 

 augmentant jusque vers ^8^, et, ensuite, elle decroît con- 

 stamment jusqu'â loo*^ de temperature, quand elle doit avoir 

 une valeur limite, celle de la vapeur d'eau. 



Ce serait interessant de faire des experiences â des tempera- 

 tures plus elevees que celles de nos observations, pour voir en 

 quelle mesure nos prevoyances se realisent. Nous ne savons pas 

 au juste, si pour des temp6ratures plus elevees que 40*^ la fonc- 

 tion (i) represente encore avec la m^me exactitude la variation 

 de la colonne de resonance, mais, en tout cas, nous verrons dans 

 ce qui va suivre, qu'elle nous serviră aussi bien â faire des re- 

 marques interessantes sur la compressibilite des liquides, qu'â etu- 

 dier la variation avec la temperature de la vitesse du son dans 

 une masse liquide illimitee. 



Remarque. Dans le tableau des experiences faites pour ^tudier 

 la variation de la colonne de resonance dans l'eau avec la tem- 



