BULETINUL SOCIETĂŢII ROMÂNE DE ŞTIINŢE .207 



En eliminant V entre Ies equations (II) et (III) on obtient une re- 

 lation, d'oii l'on deduit: 



10.333 dx(^j io3.EV 



Cette formule nous donne Ia compressibilite ^ — exprimee en 

 atmospheres/m2 — d'un liquide dont on connaît le poids specîfique 

 d et pour lequel on a determine la colonne de resonance y, avec 

 un tube caracterise par l'elasticite E — exprimee en ^^"^'Immr- — de 

 meme que par le rapport x dont depend la variable z. 



Si l'on considere Ies experiences faites avecnotre source sonore 

 Solr^, on a: 



2n 2X1560 



I O'^ I o^ 



3.12 



de sorte que l'expression precedente devient, sil'on y introduitaussî 

 Ies valeurs correspondantes de g et de «j, c'est-â-dire g= 9.8 r et 

 a = 0.25: 



(V) -^-= ^\ „ ^-^U + °^^- 



10.333 dX3.i2 xy lo-^.E^ z 



EUe est de la forme : 



ou 



Q 8 I 



f A=::^ I o. ^ ^ 3 - — ^ — constante numerlque pour la m^me 

 /yTT^ j 3-12 source sonore 



L 25 X iQ-333 ^ , 0-75\ _ . >, 



I £> ^= Y^ 1 ^ H ) — parametre variant avec 



la substance et Ies dimensions du tube de resonance. 



Cette relation (V) resulte, comme on le voit, de la combinaison 

 de notre formule theorique (f) et de la formule de Laplace. Toute 

 verification experimentale qu'on pourra Iui apporter sera en m^me 

 temps une verification de ces deux formules. 



Pour prouver combien notre formule iniţiale est exacte, de- 

 terminons le coefficient d'elasticite p, d'apres cette relation (V), 



