Některá nová měření elektrodynamometrem. 23 



pak obdržíme 



dy ^2 ~{~ ^1 ^^ 



(87) 





dN, 



dN. 



dy- 



_ t\ r, {r\ - 



-r?)(xV,i\r^-^,Ar^)^^^ 





2r 



{N,T,-l^._ry 



dy = 



1 (^l*"2- 



-r, r^) (rj -f- 7^) (rg -f 7^) 



2y 



/ 2 2^ 



tedy tutéž hodnotu jako v případe la. 



26. Pro případ IIb (88) 



jest 



aneb 



1 ir, n — r. r„) fr. -I- r^) iK -í- r^) 



^r •í\r2(r2— r^) 



t.j. 



dy — Ç>. (89) 



Shrneme-li všechny případy dohromady, vidíme, že v tom pří- 

 padě, lidy y určuje se se dvou úchylek, provedených vMy při téže ha- 

 pacitě, jest výhodno voliti r^ r.^ = 7^. Blaximalní procentuální chyba 

 veličiny 7 jest pak pravidelně rovna procentuální chybě úchylky N ná- 

 sobené poměrem součtu odporu h jich rozdílu. Proto jest výhodno 

 voliti odpory tyto značné různé. Volíme li r^ = ir, pak jest pomér 



5 

 tento — . Srovnáme-li výsledek tento s výsledkem pro dvě úchylky, 



z nichž jedna jest při kapacitě a druhá bez ní, vidíme, že výhodněj- 

 ším jest voliti obě úchylky s kapacitou. 



27. Máme-li splniti podmínky předpokládané, nutno hodnoty 7 

 aneb počítáme-li i s korrekcí ô\ hodnotu g předem přibližně znáti. 

 Toto přibližné ustanovení stane se tím způsobem, že určíme úchylku 

 pro libovolný odpor r a pak měníme odpor tak dlouho (r'), až ob- 

 držíme tutéž úchylku. Pak jest dle rovnice (58) 



9 



=Ítj ' - («°> 



*) Rovnice této dalo by se přímo užíti k přesnému určování g tím způso- 

 bem, že bychom hledali pro odpor r takový odpor r' — r, jenž přidán k odporu 

 v by úchylku neměnil. Metboda tato měla by do jisté míry výhody methody nul 

 lové, předpokládala by však naprosto konstantaí proud. Pro proud mnou užívaný 

 se methoda tato neosvědčila. 



