Wekterá nová méření elektrodynamoraetrem. 29 



Jx) budiž odpor i? — X samoindukce S a intensita proudu J. (Proudy 

 vznikající v cívce této indukcí z cívky pohyblivé mohou býti zane- 

 dbány, neboť intensita proudu v cívce pohyblivé bude vždy proti J 

 malá a mimo to koefficient vzájemné indukce při přesném postavení 

 jest při nullové úchylce roven nulle a tedy prakticky aspoň vždy ne- 

 patrný.) V kruhu cívky -pohyblivé, do níž jest proud odvětven od 

 odporu X (intensita v této větvi budiž ix) jest odpor r — x, samo- 

 indukce s, kapacita c, intensita proudu i. Vzájemná indukce obou 

 cívek budiž M. 



Z Kirchhoffových zákonů plynou rovnice: 

 a) pro kruh cívky pevné: 



dJ 

 Jx — L — J J{R-X)^S-^-XJx 



aneb : 



JR^S-^-Xi 

 dt 



b) pro kruh cívky pohyblivé: 



(1) 



i{r — x)-\-s —- 1 / idt -\- M — 57- z=: xix 



dt 



1 . , di , dH di ,, d^J 



(2) 



aneb : 



' c : ' ' dt ^ " dť" dt '" dt 



Je-li proud hlavní čistě sinusový, tedy 



í. ^r řg sin OJÍ 



budou horní rovnice míti pro stationarný stav integrály 



J ^z A ún mt -\- B CQ^ at 



i z^ a sin cat -\- h cos (ot (3) 



Dosadíme-li hodnoty tyto do rovnic (1) a (2) obdržíme čtyři 

 lineární rovnice pro koefficienty A, B, a, h\ jich řešením obdržíme; 



A = ,yi ^ 





}(4) 



