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man als innere; die Componenten der auf m wirkenden inneren Kräfte, je in Bezug auf 

 die X-, F-, Z- Achse genommen und summirt, wollen wir: 



m A, m B, m C 



nennen, und ihre nähere Bestimmung uns zur Aufgabe machen. 



Diese inneren Kräfte sind derselben Art, wie die äusseren, dh. es sind Massenkräfte, 

 welche einzelnen Massenpunkten oder räumlichen Massentheilchen (mit Masse continuirlich 

 oder discontinuirlich erfüllten Volumelementen) entsprechende Beschleunigungen ertheilen, im 

 vorliegenden Falle z. B. dem Massenpunkte m die Beschleunigungen A, B, C, vorausgesetzt, 

 dass ihnen nicht durch andere, z. B. die äusseren Kräfte m X, m Y, m Z, Gleichgewicht gehalten 

 wird. Es gibt aber auch Druck- und Spannkräfte, welche gewöhnlich als Flächenkräfte jenen 

 Massenkräften entgegengesetzt und in Flächenelementen angreifend gedacht werden. 



Ich muss gestehen, dass mich die Art und Weise, wie diese Druckkräfte in die Me- 

 chanik eingeführt werden, nicht völlig befriedigt. Es scheint mir nämlich, dass hier nicht so 

 sehr ein Gegensatz der räumlichen Gestaltung (namentlich der Dimensionszahl) des Angriffs- 

 objektes der Kräfte, als vielmehr ein Gegensatz kinetischer und statischer Wirkungs- 

 weise vorliegt, in der Art, dass die Kräfte, welche auf irgend ein Massensystem einwirken, 

 im Allgemeinen neben einer kinetischen Resultante (oder Resultantengruppe) noch eine 

 statische haben, daher auch einfache Grenzfälle abgerechnet, neben einer kinetischen, 

 dh. zeitlich-räumlichen Wirkung (Beschleunigung) eine statische, intensiv-räumliche (De- 

 formation). Dem entspricht dann auch die zweifache Form der Energie : die kinetische und 

 die statische. 



Diesen Gegensatz kinetischer und statischer Wirkungsweise kann man übrigens schon 

 bei den in Punkten (Molekeln) angreifenden Massenkräften allein in folgender Weise zur 

 Geltung bringen. 



Denken wir uns durch einen beliebigen Massenpunkt eines Systems eine unendliche Ebene 

 E mit den Normalenrichtungen + n gelegt, welche die gesammte Masse des Systems in die Gruppen 

 M +n und M_„ zerlegt. Das Vorhandensein der Gruppe M + „ bedingt eine Kraft P +n in jenem 

 Punkt; dh. in Folge dieses Vorhandenseins allein hätte jener Punkt eine dieser Kraft P+„ 

 proportionale Beschleunigung. Das Vorhandensein der Gruppe M_ n bedingt eine Kraft P- n - 

 das Parallelogramm beider Kräfte gibt durch die eine Diagonale die bis jetzt ausschliesslich 

 so genannte Resultirende R. Hat die zweite Diagonale S gar keine Bedeutung? Zur Beant- 

 wortung dieser Frage zerlegen wir die Kräfte P+„ und P- n nach der Richtung beider 



Diagonalen, dann ist: 



7? 9 



vector P+ „ = vector -^- -j- vector ~^- 



7? *? 



vector P_„ = vector -± vector -^-, 



daher 



vector P = vector P +n -j- vector P_„ 



vector S = vector P +n — vector P_„. 



