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zerlegt werden kann. Ebenso wirken die auf der Seite — « gelegenen Punkte so, dass sich 



die Componenten 



m A- n , m Q B_ n , m C +n 



ergeben. Es sind dann eben: 



(29) A = A +n -\-A- n , B = B +n -\-B- n , C=C +n +C_ n 

 die Componenten der kinetischen Eesultante, dagegen 



(30) Än — A+n — A-n, B' n = B + a — B_ n , Cň=C +n —'f- n 



die Componenten der statischen Resultante im Punkte m , dividirt durch die Masse m a . 

 Da die letzteren von der Eichtung der Normalen abhängen, die ersteren jedoch nicht, so 

 werden wir zunächst diese bestimmen. Insofern wir ternäre Kräfte voraussetzen, müssen 

 wir Gruppen von Massentheilchen m , m ; , m k bilden und für jede Gruppe an sich die Kraft 

 bestimmen. 



Wir nennen für den Fall des natürlichen, dh. deformationslosen Zustandes die Ent- 

 fernung von 



tn und w; : n = \fal -\- b( -\- cf , 



m, 



und m k : r k = \fa% + b 2 k -\- c% , 



m i und m k -.Q ilc -= \f{a k — a;) 2 -|- ( & fc ~ & i) 2 +( c fc — c i)"~ 

 und definiren nach (27) r durch die Gleichung: 



^ Oo m i + m o m k + m i m k) = f"" 2 

 (31) 



= m o m i r i + m o m k r l + m i m k Qih- 

 Die beiden gegen m i und m k gerichteten auf m wirkenden Kräfte sind dann: 

 m o m i r if (P r ~) u nd m rn k r k f (fir 2 ) 

 daher (immer im deformationslosen Zustande): 



A = SS (m { a { -f m k a k )f (ftr 2 ), 



i k 



(32) B = 2 2 K bi + m k b k )f (pr-j, 



i k 



C = EE (Hi ť Ci + m k c k )f (ur 2 ). 

 i k 



Die Doppelsummen erstrecken sich auf alle binären Gruppen m i und m k rings um 

 den Punkt m ; streng genommen sind also die Coordinaten a i , b { , % und es,;. , b k , c^. zwischen 

 den Grenzen — oo und -f-oo zu nehmen. Da jedoch molekulare Kräfte nur auf äusserst 

 geringe Entfernungen hin wirksam sind, so wird es erlaubt sein, dort, wo eine solche Ein- 

 schränkung geboten erscheint, jene Summen nur über einen kleinen den Punkt m einschlies- 

 senden Raum zu erstrecken, den wir die auf diesen Punkt bezügliche Wirkungssphäre 

 nennen wollen. 



