2 XVIII. Franz Koláček 
sie bei direkter Durchleitung des periodischen Stromes als sogenannte 
Impedanz nur in additiver Verknüpfung mit dem Ohmschen Wider- 
stande zur Geltung” kommt. 
A) Von den zwei möglichen Richtungen im geschlossenen linien- 
fórmigen Stromleiter wälen wir eine, s, positiv, und zälen Ströme 
und electromotorische Kräfte dieser Richtung positiv. Durch die 
Randeurve des Stromleiters legen wir eine Fläche, und nennen von 
den zwei Normalenrichtungen in einem Punkte derselben jene positiv, 
die uns zur linken Hand liegt, wenn wir längs der s Richtung 
schwimmen und ins Innere der Fläche blicken. 
Wir verstehen unter P die augenblickliche Zal der vom Mag- 
netfelde herrührenden Inductionslinien, die in diesem positiven Sinne 
durch die Fläche hindurchgehen. 
Es seien ferner w, L, à Widerstand, Selbstinductionscoefficient 
und augenblicklicher Strom im Leiter, č die Zeit. Dann gilt dem In- 
ductionsgesetze zu Folge: 
ee se RE) 
Ist das Magnetfeld periodisch, P — P, cos nt, n = =, so ge- 
nügt nach Eintritt des stationären periodischen Zustandes der letzte- 
ren Gleichung das Integral: 
P 
0 
CRE — 
RW 
10% + (In)® 
a 
w 
cos (tr; = T7,1<3 
Dabei ist vorausgesetzt, dass der Leiter starr bleibt, sohin Z 
mit der Zeit sich nicht ändert. à 
Die Grössen 9 w.. sollen allgemeine Coordinaten in Lang- 
range-s Sinne bezeichnen, welche sowol die räumliche Lage des Leiters, 
als auch seine augenblickliche geometrische Gestalt feststellen, falls 
er unter der Wirkung der Kräfte sich auch noch deformieren kann. 
Die zugehörigen allgemeinen Kraftcomponenten, sofern sie von den 
electromagnetischen Wirkungen des Systems herrühren, sollen mit 
P, D... bezeichnet werden. Definitionsgemäss sind Ddp, Tdy, 
differenciale Arbeitswerte, welche von den genannten Kräften gelei- 
stet werden, falls sich die Coordinaten o, W, um dp, dý ändern. 
Ist beispielshalber © eine Länge von bestimmter Richtung, so 
ist © die gesammte Kraft in dieser Richtung; ist go der Drehungs- 
