6 XIX. Franz Koláček 
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nahme ihrer Eigenschaften schliessen wir, dass I continuirlich, y’ 
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selbst aber discontinuirlich ist und zwar so, dass gilt: 
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B) Unter Zuhilfnahme der eben abgeleiteten Sätze können wie 
unser Problem folgendermassen lösen. 
Wir denken uns eine geschlossene Fläche gelegt, welche alle 
Lichtquellen ausschliesst und bezeichnen den eingeschlossenen 
Raum als den innern. Der Vorgang in dieser Fläche ist im Sinne 
des Huygens’schen Prineips die nächste Ursache der optischen Be- 
wegungen, im Innern derselben. Das hier von den Elementarwellen 
erzeugte o Sei gx. | ; 
Im äusseren Raume hat man ein y*, welches direct von den 
Lichtquellen herrührt, und ausserhalb derselben der Gleichung 
d*p* 
2,0 * 
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senügt, und nebstbei einen Beitrag von den Elementarwellen, der 
aber im ganzen äusseren Raume Null sein muss. 
Wir haben für den inneren und äusseren Raum zwei verschie- 
dene analytische Ausdrücke für denselben Lichtvector aufgestellt. 
Offenbar müssen dann sowol die Werte des y, als auch jene von 
= an der Grenzfläche in einander continuirlich übergehen, und 
IR 
diesen Bedingungen lässt sich genügen, wenn man die Elementar- 
wellen mathematisch durch eine einfache und doppelte flächenförmige 
Wellenquelle definiert. Wir setzen also für einen äusseren respective 
inneren Punkt 
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In der Grenzfláche muss selten Pe — p; = 0 und 
An 0, 
