8 XIX. Franz Koláček 
und 
20,29, 
Bi ae) de. <.) 
In der Gleichung (8) bezieht sich das Volumintegral auf den 
gesammten äusseren Raum, jenen mit eingeschlossen, den die Licht- 
quellen einnehmen; im Flächenintegral rechter Hand führt die po- 
sitive Richtung von » in den Raum 7, sofern sich die Integration 
auf die Trennungsfläche von © und e bezieht. Die zweite Integration 
bezieht sich auf die unendlich ferne Grenzfläche von e, und entfällt, 
wie wir später beweisen werden. 
Im Ausdrucke (9) bezieht sich die Integration links auf den 
inneren Raum, in jener rechts ist » positiv, wenn es in den äusseren 
Raum führt, hat also die entgegengesetzte Richtung wie im vorher- 
gehenden Falle. Aus der Continuität an der Grenzfläche folgt, wenn 
wir (8) uud (9) addiren, dass das auf den gesammten Raum bezo- 
gene Integral fe H.dr einen von der Zeit unabhängigen Wert 
besitzt. 
Diese Constante bestimmen wir folgendermassen: 
Wir setzen voraus, dass bis zu dem Augenblicke t=0, wo 
eine der Wellen-Quellen zuerst Wellenbewegungen auszusenden be- 
gonnen hat, das ganze Medium in Ruhe war. 
Es ist zu dieser Zeit & — 0 offenbar allerorts g* — 0, deshalb 
* 
auch an der Grenzfläche e* — 0 und = = 0 und deshalb £, und 
2; überall Null. Gleiches gilt noch im Augenblicke £ = 0 + dt, wo 
sich die von den Quellen herrůhrende Bewegung jedenfalls noch nicht 
bis zur Trennungsfläche ausgebreitet haben konute, wenn wir sie 
speciell nicht so legen, dass sie hart an der Lichtquelle anliegt. Es 
ist also S, — 0 und &; — 0 auch noch zur Zeit = dt, und deshalb 
20, 1 062, 
JE 
zur Zeit é— 0 der Nulle gleich. 
Die erwähnte Constante ist also Null, und daraus folst, weil 
H wesentlich positiv ist, dass A allerorts und zu allen Zeiten 
Null sein muss. 
Diess führt laut Gleichung (7°) offenbar zu dem Resultate, dass 
2 dh. 2, und @;, überall und immer Null ist, und daraus folgt das 
Huygens’sche Resultat, dass die Wirkung der beiden Flächenschichten 
in dem den Wellenquellen zugewandten Raume der Nulle gleich ist, 
