Über die analytische Darstellung des Huygens’schen Princips. 9 
während sie im inneren Raume der direkten Wirkung derselben 
gleich kommt. 
Wir finden also schliesslich: 
do r I Ol T 
ESK * = eh Jika ts | REIS 228 ae LEE p m eh 
ld + f r vl: .) | M F [ z) 
Dass schliesslich das über die unendlich ferne Grenzfläche aus- 
2 08 
gedehnte Integral = do der Nulle gleich sein muss, ergiebt 
sich aus dem Umstande, dass dieselbe in endlicher Zeit von den 
Wellenbewegungen nicht erreicht werden kann, wodurch daselbst 
Le 082 i : x 
3; und psí Null wird. Aber selbst in dem Falle des Erreichtwer- 
dens wäre es eine Grósse von der Ordnung der reciproken Dimen- 
stonen dieser Fláche, wofern nur das von den Wellencentren her- 
růhrende © in diesen Entfernungen mit 7 abnimmt. 
Die Formeln (10) gelten auch für den Fall, dass die Fläche 
alle Centra einschliesst ; » ist etwas allgemeiner gesprochen die Nor- 
male, welche in das Gebiet fůhrt, welches alle Wellenguellen ein- 
schliesst. Wir betonen nochmals: im Ausdrucke 
OŘ P p 
sk) 
bedeutet œ*(t) den augenblicklichen Wert des von den primären 
Quellen an einer Stelle do erzeugten Wert des 9, und die Deriva- 
tion nach n bezieht sich einzig und allein auf Änderungen des r, 
welche durch Verschiebung des Flächenelementes do im Sinne der 
a, 1 dp* TN 
Normale erzeugt werden. Schliesslich ist di) = ar der Wert von 
2 den die Wellenquellen in einem Punkte der Trennungsfläche 
n 
direct erzeugen. 
Zwischen dem hier gefundenen und dem Kirchhoffschen Resul- 
