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Ausführliche Erörterungen über diese letztere, 

 dann eine Gesammtverarbeitung der Versuchsergeb- 

 nisse der beiden früheren Mittheilungen bringt die 

 29., „die Theorie der Capillarität." 



Eine Reihe von Erscheinungen beweist, dass 

 die Flüssigkeitssäule in der Capillarröhre nicht im- 

 mer die gleiche, und dass namentlich die einmal 

 zur Ruhe gekommene eine sehr geringe Beweglich- 

 keit besitzt (eine um so geringere , je enger die 

 Röhre ist). Die Gründe für diese Erscheinungen 

 liegen nicht etwa , wie man über einigen der letz- 

 tern vermuthen sollte, in der Beschaffenheit der 

 Capillarröhre, sondern in der ruhenden Flüssigkeits- 

 säule selbst, deren Widerstandsfähigkeit gegen jede 

 Bewegung dem Durchmesser der Röhre umgekehrt 

 proportional sich verhält. ■ — Aber nicht die ge- 

 sammte Wassersäule , sondern nur der Meniscus 

 derselben ist Träger dieser Widerstandsfälligkeit, 

 und zwar nur der in Ruhe befindliche. — Der ru- 

 hende Meniscus unterscheidet sich von dem in Be- 

 wegung begriffenen durch seine Form und seine 

 innere Beschaffenheit. Die Krümmungsdifferenzen 

 zwischen steigendem, ruhendem und sinkendem Me- 

 niscus und die aus denselben folgenden Ungleich- 

 heiten der Capillarkräfte sind aber verschwindend 

 klein im Vergleich mit der Widerstandsfähigkeit 

 des ruhenden Menicus gegen jede Bewegung; es 

 bleibt also zu deren Erklärung nur die innere Be- 

 schaffenheit des Menicus übrig, bezw. die grössere 

 oder geringere Beweglichkeit und die Anordnung 

 seiner kleinsten Theilchen. — 



Wenn die Flüssigkeitssäule zur Ruhe gelangt, 

 so ordnen sich die vorher lebhaft bewegten Mole- 

 cule der Oberfläche entsprechend ihren anziehenden 

 und abstossenden Kräften ; sie legen sich in der 

 Oberfläche parallelen Schichten zu einem Flüssig- 

 keitshäutchen zusammen , innerhalb dessen sie als- 

 dann eine geringere Verschiebbarkeit besitzen. Ein 

 solches Häutchen bildet sich auch da, wo die Flüssig- 

 keitssäule die Glaswand berührt. — So lange die 

 nun relativ ruhenden Molecule des Häutchens nicht 

 beweglicher werden , kann in der Flüssigkeit eine 

 Strömung nicht eintreten. Damit ist die in den 

 vorigen Mittheilungen erörterte auffallende That- 

 sache erklärt; ebenso der Umstand, dass ein capil- 

 larer Wassercylinder um so unbeweglicher ist , je 

 öfter er durch Luftblasen unterbrochen wird; end- 

 lich die Thatsache, dass ein ruhendes capillares Ni- 

 veau durch Verdunstung äusserst langsam unter 

 die berechnete Steighöhe sinkt. — 



Eine Erscheinung bleibt hierbei noch unerklärt; 

 „dass bei raschem Sinken des capillaren Niveaus 

 zuweilen ein bedeutend tieferer Stand erreicht wird 

 als es die Spannung der Dämpfe bedingt." — Zu 



ihrer Erklärung bedarf es einer bestimmten Theorie 

 über die Capillarität; die Laplaoe'sche scheint dem 

 Verf. zwar die Dinge im Grossen und Ganzen, 

 nicht aber die mannigfachen Abweichungen und 

 Modifikationen zu erklären. — 



„Die Steighöhe in den Capillarröhren ist gleich 

 der radialen Componente, welche die Flächenadhäsion 

 im Meniscus zu entwickeln vermag." Sie wird 

 also in der gleichen Röhre um so grösser, je stär- 

 ker im Moment ihrer Fixirung das Flüssigkeits- 

 häutchen ist; das Sinken dagegen [tritt lebhafter 

 und beträchtlicher ein , wenn durch rasches Aus- 

 pumpen eine lebhaftere Bewegung der Molecule, 

 somit eine geringere Festigkeit des Häutchens ver- 

 ursacht wird. — ,,Die verschiedenen Erscheinungen, 

 welche die Cappillarröhren unter der Luftpumpe 

 darbieten , würden sich also folgendermassen er- 

 klären : Auf die Bewegung der Molecule , die das 

 Meniskenhäutchen bilden, haben bei gleichen Röh- 

 ren , gleicher Flüssigkeit und gleicher Temperatur 

 zwei Factoren Einfluss, nämlich erstens das Stei- 

 gen und Fallen der Wassersäule und zweitens die 

 Verdunstung. Ersteres wird wenigstens die Was- 

 sertheilchen am Rande des Meniscus in lebhaftere 

 Bewegung versetzen ; letztere wird überall die Be- 

 wegung vermehren. Beide Factoren können zu- 

 gleich vorhanden sein . oder es ist nur einer oder 

 auch keiner derselben wirksam. Bei gewöhnlichem 

 Luftdruck und gewöhnlicher Temperatur ist die Ver- 

 dunstung so gering, dass sie als nicht vorhanden be- 

 trachtet werden kann. Wenn ferner die Wassersäule 

 nur um so viel sinkt, als selbst die lebhafteste Ver- 

 dunstung bei gewöhnlicher Temperatur und tiefstem, 

 dem Vacuum fast gleich kommendem Barometer- 

 stand wegnimmt , so kann sie als in Ruhe befind- 

 lich angesehen werden. — Wenn man eine leere 

 Capillarröhre bei gewöhnlichem Luftdrücke in Was- 

 ser taucht , so s steigt dasselbe mit grosser Ge- 

 schwindigkeit darin empor , geht dann allmählich 

 langsamer und kommt zur Ruhe. Es erreicht in 

 Folge dieser Bewegung und der mangelnden Ver- 

 dunstung die normale Steighöhe. Ist die Bewegung 

 langsamer, was dadurch erzeugt wird, dass man 

 das Wasser in einer theilweise gefüllten Röhre zu 

 steigen anfangen lässt, so wird nicht ganz die nor- 

 male Steighöhe erreicht. Ist die Wassersäule zur 

 Ruhe gekommen, so kann sie, immer bei mangeln- 

 der Verdunstung, ziemlich unter oder über der 

 normalen Steighöhe sich behaupten. Findet an dem 

 ruhenden Niveau lebhafte Verdunstung statt, so 

 kann dasselbe , wenn in Folge davon der Druck 

 durch Dampfspannung nicht geändert wird , ziem- 

 lich unter den durch die normale Capillarkraft be- 

 dingten Stand hinabgehen, doch nicht ganz auf den 



