Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 3 



zu berechnen gestattet, auch lauter „optisch" brauchbare Wurzeln 

 ergiebt, d. h. solche, denen entweder nur Durchsichtigkeit des Me- 

 diums, oder nur Abnahme der Amplitude im Sinne der Fortpflan- 

 zungsrichtung entspricht. 



Bei der grossen Allgemeinheit der Gl. (VII.) lag es nahe, die- 

 selben zuerst für einfachere Fälle zu specialisieren, um für die wei- 

 tere Forschung neue Gesichtspunkte gewinnen zu können. 



Eine solche Specialisierung führt zunächst zur Untersuchung der 

 durchsichtigen rhombischen Krystalle, denen natürlich auch in opti- 

 scher Beziehung drei zu einander senkrechte von der Farbe unab- 

 hängige Symmetrieebenen zukommen müssen. Die Gl. (VII.) reducieren 

 sich dann auf Gleichungen von bestimmtem Typus, in welchen nach 

 Zusammenziehung der geradzaligen Zeitderivationen (was bei perio- 

 dischen Wellen möglich ist) sechs Constanten enthalten sind, wäh- 

 rend F. N. Theorien ihrer nur je drei besitzen. Auf Grund einer 

 von Kudberg constatirten Thatsache besitzt nun einer von den durch 

 Doppelbrechung entstandenen Stralen stets constanten Brechungsindex, 

 sobald seine Wellennormale zu einer Symmetrieaxe senkrecht steht. 

 Die zugehörigen Lichtvectoren dieser Stralen sind dann aus Gründen 

 der Symmetrie entweder der Symmetrieaxe parallel, oder liegen in 

 der zu ihr senkrechten Symmetrieebene. Ersteres führt zu Fresnbl's, 

 letzteres zu Neumann's Theorie der Doppelbrechung. 



Gäbe es nur einen Lichtvector, so könnte unzweifelhaft nur 

 eine der beiden Theorien, die richtige sein und die alte Streitfrage 

 bliebe auch von diesem Standpunkt aus intact. Indess lässt sich aus 

 der Erfahrungsthatsache, dass es stehende Lichtwellen giebt, auf 

 Grund des Energieprincips schliessen, dass zwei Formen optischer 

 Energie, daher auch zwei Lichtvectoren existieren müssen. Durch 

 Betrachtungen, welche im vorletzten Abschnitt zur Sprache kommen 

 werden, ist es nahezu sicher gemacht, dass wenn der erste transver- 

 sale Vector bezüglich seiner Componenten mit u, v, w bezeichnet 

 wird, die Componenten des zweiten mit 



ZV ZtV _ dlV ZU ZU dV 



proportioniert sein müssen. Denn stellt man die Bedingung, dass 

 dieser zweite Lichtvector gleichfalls transversal sein, eine vom ersten 

 verschiedene Richtung besitzen, und mit ihm sich stets in gleichem 

 Masse vervielfachen muss, so lässt sich nachweisen, dass kein ande- 



