Theorie der Fortpflanzung des L ichtes. 9 



derselben bestimmen wir dann etwa die Verhältnisse -r-, -r- aus 



zweien von den drei Substitutionsgleichungen. Dass nur Verhältnisse 

 der Grössen A, B, C bestimmbar sind, ergiebt sich aus der Überle- 

 gung, dass die Intensität und der Anfangspunkt der Zeitzälung will- 

 kührlich wälbar sind, so dass beispielsweise cczzzO, tt:=l, daher 

 A z= 1 gesetzt werden darf. 



Damit ergiebt sich dann der nähere Character des im Allge- 

 meinen elliptisch polarisierten Lichtes. 



Von besonderem Interesse ist der Fall, dass die Richtungen der 

 Wellen und Extinctionsnormale zusammenfallen. Voigt nennt solche 

 Wellen homogen. Es ist in diesem Falle: 



*' = ! (± + *\, „' = » (| +»), * = n (i + aj 



Derartige Wellen lassen sich immer realisieren, indem mau 

 senkrecht zu einer beliebigen Richtung an das optische Medium eine 

 Ebene anbringt, welche es vom freien Aether trennt. Fallen im letz- 

 teren ebene der Grenzfläche parallele Wellen von unendlicher Aus- 

 dehnung auf, so entstehen aus ihnen durch Brechung wieder nur der 

 Grenzebene parallele Wellen, in deren jeder sowol Phase als auch 

 Amplitude immer gleich sein müssen. 



Wir wollen nun die Bedingung einführen, dass die Wellenbewe- 

 gung immer transversal sein, daher der Gleichung 



du 2>v . dw 



genügen soll. 



Weiter wollen wier die beschränkende Annahme einführen, dass 

 in den Grössen X, Y, Z rechterhand in (I.) nur solche Differenzial- 

 quotienten vorkommen, die nach cc, «/, z höchstens £>-mal differenzirt 



jy-l-c+e'-fo' J 

 sind. Istrr— T — r — 7-r-r<^ ein Aggregat von X, Y, Z, so soll 



sein. 



Die sich fortpflanzenden Wellen dürfen homogen gewält werden, 

 wenn es sich darum handelt, die Form der Differentialgleichungen 



