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LVI. Franz Koláček: 



(XVP) 



d 2 W 



dt 2 



d' J U 



/3F \ 



='(SI- 







3č 

 3 



dť 2 



d 2 v 



~dť r 



3# 



3 



3 /3F\ , _3_/3F\ _3_/3F\ 



dx \3w / Zy \2v } 



J)X \duj 





3/3F 



30\3w 



_3a \ 3m / ~ 3y \ 



dv f dz \div J _ 



3 /3F\ 3 /3F\ 



In unserer rein geometrischen Doppelbrechungstheorie er- 

 scheinen Fresnel und Neumanns Gleichungen als gleichberechtigte 

 Formelnsysteme, von denen jedoch nur eines richtig sein kann, sobald 

 man von der Voraussetzung ausgeht, dass es Lichtvectoren nur 

 einer Gattung giebt. Diese Ansicht ist in Anbetracht des Umstandes, 

 dass es Hrn. Wiener gelungen ist, stehende Lichtwellen zu erzeugen 

 jedenfalls unhaltbar. Denn Erscheinungen dieser Art sind schwer 

 verständlich, wenn man nicht die Existenz einer zweifachen Form 

 der optischen Energie annimt. Giebt man dies zu, und damit das . 

 Vorhandensein von zweierlei Lichtvectoren, so ersieht man aus 

 (XVI.), dass wenn der NsuMANNSche Vector w, v, iv diese Gleichung 



erfüllt, der conjugierte Vector £?/£ , £ = i- — ^- . . . , dem Fres- 



NEL'schen Formelnsysteme genügen rauss. In der That folgt aus (XVI.), 

 wenn die zweite Gleichung nach z, die dritte nach y deriviert und 

 die Differenz gebildet wird, 



M 2 



A 



dx 



'—t— 



3ce\3| 



K(SKJ)h 



2F = a n ? + . . 



Und dies ist die Formel (XVI'). 



Nach dieser Digression wenden wir uns zur näheren Unter- 

 suchung der Formeln (IX a ), machen aber nicht mehr die Voraussetzung, 

 dass zwischen den Constanten aa' ßß' yy jene Beziehungen bestehen, 

 welche aus dem oben erwähnten Prismenexperimente folgen. 



Bequemlichkeitshalber denken wir uns in (IX a ) die linken 

 Seiten durch c dividiert, und verstehen dann unter ccßy . . . die schon 

 durch c dividierten Grössen. 



Setzt man: 



