Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 27 



Wir setzen für einen Augenblick ZA =r £, wB = ?/, wC = g, 



a fl n a a 22 a a i-> f r t Í 



A- u = -# , A,,, — -S| . .. . A 19 = =^ , ferner -f = y, -j- = e. 



11 r - î»- l - Im s s 



Aus (XIX.) hat man : 

 («).... o = A u + A 22 ? / 2 + A 3S 2 -f 2A 12 y + 2A 1S + 2A S8 9» 

 und aus der Transversalitätsbedingung 



(|8)... 0=1 + «/ + * 

 Hieraus ergiebt sich: 



?/ 2 R + 2?/S -f T = und y — ^^Jp: -RT 



R = A 22 + A 3;i -2A 23 

 T =: A n -j- A 33 2A 13 

 S = A ss -f-A 12 — A 13 — A 23 



Man hat ferner, wenn die Wurzeln der obigen Gleichungen 

 (et) und (ß) mit «/ 15 «/ 2 , s x &, bezeichnet worden : 



2S T 



yi + y 2 = ~ - ß -, yiy. ť =- R - 



Dabei ist 



R -f- T - 2S = A u + A 22 — 2A 12 



Daraus 



— ±2L— m " B B ' — rc 2 C C ' 



?i Ž/2 — | £, — p A A , » «1 ^2 - ž 2 A A , 



Dabei sind ABC, A'B'C die Richtungscosinuse beider stabiler 

 Schwingungsrichtungen. Senkrechtstehen derselben fordert 

 CC BB' '' . 



1F + ÄÄ 7 = " 1, daher 



w 2 r ?W 2 ^ Č 2 " 



