44 LVI. Franz Koláček: 



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 von r r etc. nicht verschwinden. Eben deshalb entfällt in dieser 

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allgemeineren Theorie der Zwang, in Krystallen des mono- und tri- 

 clinischen Systems, welchen in krystallografischer Beziehung 

 drei zu einander senkrechte Symmetrieebenen mangeln, derartige Sym- 

 metrieebenen, wenn auch mit von der Farbe abhängiger Lage, in 

 optischer Beziehung annehmen zu müssen. Genauere Versuche 

 an derartigen Krystallen wären hier am Platze, welche entscheiden 

 könnten, ob Fresnel-Neumann's Theorie auch in diesen Fällen richtig 

 ist. Die Gleichungen (XXXII) kann man ohne Mühe auf ein belie- 

 biges Coordinatensystem transformieren. Es ergiebt sich 



D 2 w JLP F L l_l d Ä 



M . - üu ^Zy\xJ te \z v 



d 2 v n . 3 /DF\ D /DF\ VVVTr 



Ď^ = Dí ' + ^U)-^(^) XXXV * 



Zhv n . D pF| D /DF\ 



F ist eine quadratische homogene Form von | r t £, D ein an- 

 deres quadratisches Operationssymbol. 



Zu den Resultaten dieses Abschnittes kann man noch in anderer 

 Weise gelangen, indem man die Differentialgleichungen nicht in Vor- 

 hinein auf das der betreffenden Farbe entsprechende Hauptcoordi- 

 natensystem bezieht, somit die Grössen b, c, d von Null verschieden 

 annimmt. 



Es ist dann laut (XVIII.) 



A((ö 2 — o») —m(a^k -j- a 2? B-(- a 33 C) — n (a 12 A -fa 22 B -f rt 23 C) = 



ĎF DF 



B (ca 2 — eol) = n (a n A -f a 12 B -}- a 13 C) - Z (a 13 A f a á3 B -f a 33 C) = 



DF 7 DF 



C (ra 2 -^) - ř (a 12 A -f a 22 B + a, a C) - m (« U A -j- a 12 B + a 13 C) = 



