Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 51 



Linear polarisierte und auf einander senkrecht stehende Schwin- 

 gungen gentigen als Integrale. Wir setzen also 



v — cos cp sin v It J , w — sin (p sin v \t 1 



Die Differentialgleichungen geben 



(ro 2 -\- y) cos (p — — â sin <p 



(co 2 — ß) sin <p — a cos (p 



Die Elimination von ca 2 ergiebt zur Bestimmung der Schwingungs- 

 richtung die Gleichung: 



* 2 i v -4- ß j i a 



t9~<P + —%— tff<P ~f y = ° 



Tt 



Weil nun sowol gc als auch qp — |— — dieser Gleichung genügen 



Li 



muss, wenn die Schwingungen auf einander senkrecht stehen sollen, 

 so ist zu setzen a — — d. 

 Es wird dann: 



XT dv Zw „ r lv Zw , 



Man sieht auch, dass, wenn ď oder azz o wird, das bis jetzt 

 beliebig gewählte System der Axen yz in die zwei stabilen Schwin- 

 gungsrichtungen hineinfallen muss, welche der x Axe als Fortpflan- 

 zungsrichtung zugeordnet sind. 



Die Ergänzungsglieder des U, V, W lassen sich in einem be- 

 liebigen Coordinatensystem darstellen in der Form 



TT 3ß I 



~ ' "a« + s * v ~ hW 



AT d£l I 



V = V- S,W — SoU 



Zv ' * 3 



W = — — 4- s 9 u — s,v 



Zw 2 1 



2SI — a ll u 2 4- a 22 v 2 -f- a 33 w 2 ■-[- 2a J3 «w -f- 2a 12 uw -f- 2a 23 tw 



4* 



