60 I" VI. Franz Koláček: 



Magnetische Circularpolarisation. 



Wir ergänzen die der reinen Doppelbrechung entsprechenden 

 Grössen U, V, W durch lineare Functionen von 



ZU ZU Zw 



Zx 1 Zy ' ' ' Zz 



(Die Puncte über u, v, w bedeuten Derivationen nach der Zeit), und 

 bestimmen die Constanten so, dass sich in jeder Richtung zwei ellip- 

 tische Wellen fortpflanzen können. Das Medium soll durchsichtig sein. 

 Die x Axe verlegen wir in die sonst beliebige Fortpflanzungsrichtung, 

 die y und z Axe sollen wieder Bahnaxen der zugehörigen elliptisch 

 polarisirten Welle vorstellen. Es ist dann wie früher : 



r, i. % n i 4 x \ ■ ^ n i* x \ 

 u z= 0, v = o cos — \t , w — c sin — \t I . 



x \ ca f t \ a ] 



d' J v _ _ Z)W Z 2 w _ ZV 



zť 2 ~~ ~žx' zť 2 ~~ ~ö^ 

 Es ist ferner (cf. 39) 



Zv Zw Zv Zw 



v — a K- + ß -ï- +/V -1- 9 •*- 



Zx ' Dec Dec J 3íc 

 Txr Zv Zw , Zv t Zw 



Die Differentialgleichungen können durch die angenommenen 

 Integrale v, w nur dann erfüllt werden, wenn in V respective W jene 

 Glieder wegfallen, welche einem sinus respective cosinus der Zeit ent- 

 sprechen. Dies ergiebt 



(XL1I) 

 = «..-r- T c+/6.| T ] 



