Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 



+ 



dt iZy 



9 / 3 / 



(6.,U — <3 X V) — {6 X W — <5. A U) 



dz 



oder 



d 2 u __ a /aF\ _a (3F\, 



. 3 / ?« , Dm . aw \ . _. 

 ' dt \ l dx ' 2 dy T A dz] ^ 



~a* a _ a* \ Dř J dx Ue / + 



a%_ a /aF\ a /aF\ 

 a* 2 " a»\a*j ty Ul/" 1 " 



H r ^i h ö".. - ^ 4- <7î 4- D (w) 



~ dt \ l dx ~ ' dy r * dz ] r ' 



Verlegt man die Fortpflanzungsrichtung nochmals in die beliebig 

 situirte x Axe, die y und z Axe in die stabilen Schwingungen ehtungen 

 (bei fehlendem a), so folgt aus (XLVI) 



d 2 v d 2 v 



Es entspricht dem 



d 2 v d 2 w 



d 2 W 



'dx 2 



+ *li 



dhv 

 ďtdx 



oder 



v =: b sin — íč - - — , w — 



. 2sr L a? \ 



v = 0, w =: c sin — r . 



Das Licht ist daher linear polarisiert, zwei entgegengesetzte Richtungen 

 sind jedoch nicht gleichwertig. So z. B. ist: 



ö i 2 = «22 + *i»i und <°i = -f— V4~ + " 2! 



