84 LVI. Franz Koláček: 



!PW = 6 n «| 2 + 6 M <V + K (n) t 2 + 2Ô 12 <^ + 



+ 20 13 <«>|.£-f2Ď 23 ^ 

 @(W ) _ Cji ^n; w 2 _j_ C22 («; v 2 _j_ c 33 («)^ 2 _J_ 2c 12 (n )m; + 



+ 2c 13 ^uw -\- 2c 2s &>vw 



(Lil) 



D<"> = a u W -^ + oj,/") ^- 2 - + a 33 (») ~ 4- 2a 12 < M > -^- 4- 

 11 Da? 2 ' 22 3# 2 ' 33 dz 2 ' 12 Da% ' 



-\2 g 2 



4_ 2a «— - V- 2a {n > 



D#D2 ' 13 dXOZ 



~ dx \ ~ du I ' oy \ dv J ~T~ c z \ ow I 



Den in XXXVII und XXXVIP hergeleiteten Gleichungen zu 

 Folge kann von den drei Symbolen W n) , ® fn \ W&> in (L) immer 

 eines weggelassen werden, ohne dass die Allgemeinheit des Resultates 

 beeinträchtigt würde. 



Behufs einer eingehenderen Discussion der allgemeinen Formeln 

 verlegen wir die x Axe wieder in die sonst beliebige Fortpflanzungs- 

 lichtung homogener ebener Wellen. Es ist dann von y und z nichts 

 abhängig, ferner u == 0, daher die erste der Gleichungen (L) identisch 

 erfüllt. 



Die zwei anderen geben (etwa nach Unterdrückung der Functi- 

 onen ?W) 



z ' 2v _ y d ' mv — y dn 



(a n w + ß,,«) -^ + (fi 23 w - Sl w) Í21 -f fi w ^_ tf w %L 



\ 11 I 22 J dx 2 I V 23 1 J dx 2 I 3a . 1 2X 



o 2 w V 3™«; V o n 



So m w y 



«-'*' m=0 Ct- n =0 Ob 



(LUI) 



/ \ , / n, 3 2 w , , , , , , N o 2 v , . 3» . v Dm; 



Um auf die schon früher gewonnenen Formeln für durchsichtige 

 Medien zurückzukommen, verlegen wir die y und s Axe in Bahnaxen 

 des im allgemeinen elliptisch polarisierten Lichtes und setzen 



2% I. x \ . 2n I. x \ 

 v =r o cos — \t , w=zcsm — \t . 



