Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 



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zh y z m v _ y d n 



ťf m=0 tf n=0 «-'*' 



.(«; 



» 



D 2 v 



(«? + Oot-+* 



,(») 



dt 2 





w 



,(n) 



(«S'+O 



D#- 



<»X t> 2 «0 





.<«) 



D2 





(LVI a ) 



Setzt man hierin: t? = Be vi(t ~ kx \ w= Ce vi(t ~ hiC) wobei B, C, k 

 complex sind, so folgt: 



B 



(viy-^cc m M M -A a S(«n +«£? (^T +2 ]=c^ (n) (^) M+1 & 



(LVII) 



c 



/B \ 2 

 ;aus: |p-l = — 1, daher 



und dar 



B 



C 



=3 « und I ^ I z= 



In jeder Richtung pflanzen sich dann zwei entgegengesetzt 

 circulare Wellen fort. Von den vier Werten des k, -fr- Je } , + k 2 

 mögen -f-^n \ der positiven x Richtung zugeordnet sein, und zwar 



-|- k t zu I -p- ) — *» un d ^2 



I c I 



Ändert sich die Fortpflanzungsrichtung in die entgegengesetzte, so 

 ist in (LVII) für Je.. . — k zu setzen, und man sieht, dass wenn zu einer 

 Welle, die mit einer bestimmten Geschwindigkeit und einem bestimmten 



Absorptionsindex nach rechts schreitet, ein -^- = -f- i gehört zu der 



Welle, die nach links ebenso schnell geht und sich ebenso sehr 



T> 



schwächt, der Wert -~- = — i gehören wird. 



KJ 



Das Medium ist daher ein absorbierendes isotrop natürlich 

 actives und die Activität durch die Grössen s bedingt. Ist e — 0, so 



genügt w — Ce 



vUt—kcc) 



v — den Gleichungen, daher im beliebigen 



Azimute linear polarisiertes Licht, da über die Lage der z Axe nichts 



