Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 



D'«> 



y 



n=0 <-'£■ ' 



(LVIII) 



3?r(») 



[_ e (n)y _j_ ^(M)^ __ ^ 3 (») M _J_ Si (»)g __ Ss («)| _|_ 



5 /30W 

 ' 3« \ du 



a / aew 



(XIX) 



y a* 



«("'■« -f- tf a f,, >t; — G 2 (n) w -L. fg (B ty — s 2 (w) ^ 



a id0 ,n] \ a /D0" !i 



# \ «0 



a* 



Mit Rücksicht auf die übliche Annahme, dass für gewöhnliche 

 durchsichtige Krystalle entweder die Neumannsche oder Fres> t el'sche 



Theorie zu gelten hat, werden wir c 



a— s 



setzend entweder die 



Grössen (n) oder W n ) vernachlässigen. Entfällt W {n) coincidiert also 

 der Vector u v w mit dem Fresnelschen, so steht derselbe beispiels- 

 weise in einaxigen Krystallen beim ordentlichen Strale auf dem Haupt- 

 schnitte senkrecht. Fällt der Hauptschnitt in die Einfallsebene einer 

 reflectierenden Glasplatte, so wird der ordentliche Stral auch unter 

 dem Polarisationswinkel reflectiert und an der Hand dieser Doppel- 

 brechungstheorie schliessen wir, dass der Vector u v w des Lichtes, 

 welches unter diesem Einfallswinkel nicht reflectiert wird, in der 

 Einfallsebene enthalten sein muss. 



Zu einem entgegengesetzten Resultate, dass nämlich unter diesen 

 letzteren Umständen der Vector zu der Einfallsebene senkrecht stehen 

 muss, führt die conséquente Durchführung der Reflexionstheorie. So 

 z. B. hat schon bei zwei isotropen Medien in der Grenzebene con- 



dw du \ 2 I dv 



~dx a7/ ' m \~aJ 



a> 2 das Quadrat der Lichtgeschwindigkeit bedeutet. 



Wenn also nur die Wal frei steht zwischen der Fresnel'schen 

 oder Nedmann'schen Doppelbrechungstheorie, so kann der primäre 

 Vector u, v, w nur den Neumänn'schen Schwingungen entsprechen 

 und es ist in LVIII, LIX die Grösse (n) zu streichen, wenn die 



tinuirlich zu sein, u. v, a>' £ 





wobei 



