98 LVI. Franz Koláček: 



F , F s sind dann die Verhältnisse der realen Amplituden, a 

 resp. co s die Phasenbeschleunigungen gegenüber dem einfallenden li- 

 near polarisierten Strale, ausgedrückt im Bogenmasse. 



Wir setzen 



nn" _ n . 1 _ F — Gi 



TF ~ T {G ^ lQ) ~ F + G y^n - F 2 -4- G 2 ' 



bemerken, dass F und G wesentlich positiv sein müssen und bekommen 



F 



aus den obigen Gleichungen, -^- durch tg ip ersetzend (ý Azimut der 



r 



p 



wiederhergestellten linearen Polarisation) 



1 — F 2 G 2 



tg i, . cos (p p - m k) = {1+¥) *_pQ* 



tg^.sin(cj — œ) 



2G 



p v — (i_|_F) 2 + G 2 ' 

 Hieraus folgen für den Haupteinfallswinkel 3>, 



«Oj. — ~FT 



und das Hauptazimut W die Gleichungen: 



cos 4W = — (V — N 2 + sin 2 0) , 2 J~. 2/ . 

 v o oi / tg 2 3> sm 2 3> 



tg J #sin 2 ^' 



aus denen man h und N zu berechnen pflegt, wenn W und 3> be- 

 kannt sind. 



In den leicht herleitbaren Gleichungen: 



2G 2G VF' + G 2 



1— F 2 — G 2 ~~ yF 2 -f G 2 ' 1 — F 2 — G v 



_ 2F Yf 2 + G 2 



cos 2^ = 



Yf^+g 5 " i + f 2 + g 2 



