Theorie der Fortpflanzung des Lichtes. 107 



Die charakteristische Function %(z) zerfällt hier nach Substitu- 

 tion des Integrales unmittelbar in Factoren 



a z~ -f- b„8 4- c 



und wird Null für 2, welche der Gl. 



a z 2 4-b z 4- c —0 



n n 1 n n l n 



Gentige leisten. Für s zr (A — 00) convergiert der Brechungsexpo- 

 nent zu einer realen limite, weil linker Hand die Zeitderivationen 

 erst mit der zweiten beginnen. 



Es stimmen daher schon die Differenzialgleichungen dieser Theo- 

 rie mit jenen der allgemeinen überein, wenn man in letzterer die 

 obige Bedingung für A = 00 einführt. 



Ich möchte noch bemerken, dass meine electromagnetische 

 Theorie der Zeit nach die zweite ist, welche Kettelehs Dispersions- 

 formel ergiebt. Erst einige Jahre später publicierte H. von Helmoltz 

 seine zweite Dispersionslehre, welche bei vorausgesetzter Existenz 

 eines Streifens eine Formel ergiebt, welche sich auf die Ketteler- 

 sche gleichfalls zurückführen lässt. Auch Voigt giebt in seinem Com- 

 pendium eine ähnliche Dispersionstheorie. 



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Verlag der kön. böhm. Gesellschaft der Wissenschaften. — Druck von Dr. Ed. Grégr in Frag. 



