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XXXIII) | MEINES POLARISATIONSPHOTOMETERS FÜR TECHNISCHE ZWECKE. T 
ihr unterm Polarisationswinkel als nahe vollständig nach der Einfallsebene 
polarisirtes Licht zum Polariscop өр hin reflectirt. Die Lichtstrahlen da- 
gegen, welehe von der andern durch die Lichtquelle 7 erleuchteten Seite 
дег” undurchsichtigen Scheibe a 8 ausgehen, gehen nach der Reflexion am 
Spiegel yò auf ihrem Weg von da zum Polariscop o p durch die Glassäule 
hindurch und werden dabei senkrecht zur Einfallsebene nahe. vollständig 
polarisirt, so dass wir im Polariscop eine Mischung der von den beiden 
Seiten der Scheibe «ß kommenden Strahlen erhalten, welche Strahlen senk- 
recht zu einander polarisirt sind. Sind aber diese beiderlei Theile von 
Strahlen gleich intensiv, so wird ihre Mischung sich wie natürliches Licht 
verhalten und die Interferenzfarben im Polariscop werden dann verschwin- 
den; dies ist naeh den Gesetzen der Glassüule der Fall, wenn die beiden 
Scheibenseiten von den betreffenden Lichtquellen gleich stark erleuchtet 
werden. 
Beim Gebrauch des Apparates hat man also unter Hineinsehen in das 
Polariscop op einfach wie beim Bunsen’schen Photometer den Kasten 
längs der Photometerbank zwischen den beiden festen Lichtquéllen so lange 
zu verschieben, bis die Farben im Polariscop verschwinden; alsdann werden 
die beiden Seiten der Scheibe «3 gleich stark erleuchtet sein und es wer- 
den sich somit die Intensitäten oder Leuchtkrüfte der beiden Lichtquellen 
wie die Quadrate ihrer auf der Scala der Dank abzulesenden Entfernungen 
von der Scheibe «8 verhalten. 
Diese einfache Benutzungsweise meines so abgeünderten Polarisations- 
photometers, das sich in dieser vereinfachten Form wieder mehr dem 
Babinet’schen Photometer annähert, setzt voraus, dass die beiden Seiten 
. der Scheibe а 8 dasselbe diffuse Reflexionsvermögen (Albedo) besitzen, dass 
_ bei den Reflexionen an den Spiegeln y à und =“ genau derselbe Lichtverlust 
stattfinde und dass endlich die Glassäule im reflectirten und durchgegan- 
genen Licht genau gleiche Mengen senkrecht zu einander vollständig polari- 
sirter Strahlen liefere. Diese Bedingungen werden indessen in Wirklichkeit 
wegen der unvollkommenen Durchsichtigkeit der Glassäule und kleiner Ver- 
schiedenheiten der beiden Spiegel und der beiden durch die undurchsichtige ` 
Scheidewand getrennten Papiere der Scheibe a nicht genau erfüllt sein. - 
Es ist aber ohne Weiteres einleuchtend, dass die Gesammtheit der hieraus 
entspringenden Fehler im Schlussresultat vollständig eliminirt wird, wenn 
wir zu der vorigen Messung noch eine zweite entsprechende hinzufügen, 
nachdem wir den Kasten А В C D E um eine vertikal durch а gehende Axe 
. um 180? im Horizont umgedreht oder, um eine Deplacirung des Beobachters 
auf die andere Seite der Photometerbank zu vermeiden, denselben um die. 
| Diagonale ad des Rhombus als Horizontalaxe um 180? umgelegt haben. 
безен rn. et chim. T. Pe 8. 
