(хххш)] THEORIE DER INNEREN DIFFUSION DES LICHTES. ` 223 
für die Gesammtheit einer grossen Menge solcher Theilchen im Durchschnitt 
eine, nach allen Richtungen im Raume hin, gleichfórmige Oberflächenver- 
theilung resultiren wird. In diesem Falle wird die optische Wirkung dieser 
Gesammtheit wesentlich dieselbe sein, als wie in dem Falle, wo sümmtliche 
Theilchen Kugelgestalt haben. Es ist nicht unmöglich, dass in einigen Fällen 
die eingestreuten Partikelchen wirklich kugelförmig sind: wenn nämlich so- 
wohl die Grundmasse, als auch die Partikelchen zu irgend einer Zeit in flüs- 
sigem Zustande sich befanden. 
Es sei im Weiteren о der Radius eines der eingestreuten Theilchen und 
۶ dasjenige Volumen, innerhalb dessen durchschnittlich je ein solches Theil- 
chen sich befindet. In dem Volumen v befindet sich also ۵/۶ ۰ 
Denken wir uns die sämmtlichen Theilchen als absolut schwarz, 4. В. un- 
_ durchsichtig und nicht reflectirend und bezeichnen für diesen Fall, der offen- 
bar dem absoluten Mangel an innerer Diffusion entspricht, mit « den Absorp- 
tionskoefficient der Substanz des Körpers. Sind die Theilchen in sehr grosser 
Menge vorhanden, so wird х gross sein und eine verhältnissmässig dünne 
Platte des betreffenden Stoffes wird bereits undurchsichtig erscheinen. Findet 
eine innere Diffusion des Lichtes statt, so wird das Licht offenbar viel tiefer 
eindringen; in einem idealen Grenzfalle, den wir später betrachten werden, 
würde das Licht sogar mit constant bleibender Intensität immer tiefer ein- 
dringen, d. В. der Absorptionskoefficient wäre gleich Null. 
Nehmen wir vorerst an, es finde keine innere Diffusion statt, die einge- 
. Streuten Partikelchen seien also vóllig schwarz. Ist das Letztere bei einer 
beliebigen Platte der Fall und tritt normal zur Oberfläche derselben Licht 
von der Intensität 1, ein, so wird in einer Tiefe x das Licht die Intensität 
haben. Wir können leicht einen Ausdruck für а als Function von e und r 
aufstellen. Es ist klar, dass jedesmal, wo 2 sich um die Länger vergrössert, 
die Intensität I sich um einen Theil verringert, der gleich ist dem Verhält- 
niss der von der Projection eines Theilchens occupirten Fläche то“ zu der 
gesammten Flüche 77, auf welcher Ein Theilchen sich befindet. Es ist also 
e = 1 — ау = 1—26 
und hieraus 
Eine ganz analoge Entwickelung ‚findet sich bei Clausius «Über die 
mittlere Länge der Wege u. s. w.» Рода. Ann. 1858, Bd. СУ, $ 5 (Ab- 
Melanges phys. et chim, T. XIH, p. 85. 
