226 DR. 0. CHWOLSON, GRUNDZÜGE EINER MATHEMATISCHEN (8. 8.1 
grösserer Tiefe, 4. h. Entfernung von der beleuchteten Oberfläche der Platte, 
wo die direete Beleuchtung der Theilchen vernachlässigt werden kann und 
jedes Theilchen nur von den umliegenden beleuchtet wird, also von allen 
Seiten Licht empfängt, dürfte das wieder ausgestrahlte Licht wohl ohne 
Zweifel sehr nahe gleichfórmig nach allen Seiten hin vertheilt sein. Die 
durch die Theilchen hervorgerufenen Diffractionserscheinungen werden je- 
denfalls die Gleichförmigkeit der Lichtvertheilung vergrössern. 
Wir wollen im Folgenden annehmen, dass die beleuchteten Theilchen 
als leuchtende Puncte zu betrachten sind und es sei 4 die Lichtintensität 
derselben d. h. die in der Einheit der Entfernung auf die Flücheneinheit 
fallende Lichtmenge. Ferner sei 7 die Intensität des Lichtes, durch welches 
das Theilchen beleuchtet wird, d. В. die auf die Flücheneinheit desselben 
einfallende Lichtmenge. . 
Um i durch 1 ausdrücken zu kónnen, müssen wir noch eine besonders 
wichtige Grösse einführen. Die von einem Theilchen wieder ausgestrahlte 
Lichtmenge wird stets einen gewissen Bruchtheil der gesammten aufgefallenen 
Lichtmenge bilden; dieser Bruch, das Albedo der Theilchen, sei mit K be- 
zeichnet. Die einfallende Lichtmenge ist к Іто?, die ausgestrahlte 47i. 
Die Gleichung 
4ri == Kirg 
giebt 
Es ist wohl festzuhalten, dass 2 und Г in Bezug auf die Längeneinheit 
von verschiedenen Dimensionen sind. | 
Die Grösse à besteht aus zwei Theilen: der erste rührt von der direct von 
aussen eindringenden Beleuchtung her, welche durch (4) ausgedrückt wird; 
der zweite verdankt seine Entstehung der Beleuchtung durch die Gesammt- 
heit aller übrigen Theilchen. In grösserer Tiefe, wo der erste Theil ver- 
schwindend ist, kann der zweite noch eine sehr bedeutende Grösse haben. 
Vernachlässigen wir die Absorption in der Grundmasse, d. 1. setzen wir 
В = 0 und nehmen wir den extremen Fall, dass das Albedo К = 1 ist, dass 
also gar kein Licht verloren geht, so müssen wir in grósserer Tiefe i — const., 
4. h. unabhängig von der Tiefe, erhalten. Es sind also, s. (5), 
f 8 = 0 (p =a) 
Кур. ПО робо BET, (8) 
$ = const. 
Grössen.‏ ت 
In Wirklichkeit wird stets К < 1 sein und also $ mit wachsender Tiefe‏ 
kleiner werden. Das Sinken von $ wird aber jedenfalls langsamer vor sich‏ 2 
Mélanges phys. et chim. Т. XIII, p. 88,‏ 
