228 DR. 0. CHWOLSON, GRUNDZÜGE EINER MATHEMATISCHEN [№ 8.1 
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und es kann also dv als mit der Leuchtkraft 
dv 
= (x, Y, 2) 
begabt angesehen werden. Die in (о, b, c) durch dv hervorgerufene Beleuch- 
tung ist also gleich 
dv er 
TI y, 2). Ё? 
Setzen wir diese Grösse statt Z in (7), so erhalten wir den durch dv er- 
zeugten Theil von نو‎ 
Kp? е РЕ 
“ғ: [(2, 9,2). R2 dv 
und folglich die Gesammtgrösse 4,, wenn wir noch (2) berücksichtigen: 
К -— 
— fs. - R2 
die Integration über das ganze Volumen ausgedehnt. 
Der von der Reflexion an der Oberfläche herrührende Theil %, wird ge- 
funden, wenn wir іп (12) R durch R, + R,ersetzen, d. h. durch die Summe 
der Längen des von dv bis zur Oberfläche hingehenden und des von der 
Oberfläche nach M reflectirten Strahles und die Function unter dem | Zei- 
chen mit F, (o) multipliciren, wo o der Reflexionswinkel und F, die nach 
den besse schen Formeln bestimmte relative Intensität des innen reflec- 
:tirten Strahles sind. Also 
ак = p (Ri +R) | 2 
بح‎ ftn) هچ‎ (13) 
Endlich ist 
+== fahrt. sut (14) 
In grösserer Tiefe, wo das directe Durchscheinen aufhört, sind i, und 4, 
zu vernachlässigen und es bleibt nur i ==, s. (12). 
Es dürfte wohl nicht überflüssig sein, "id Richtigkeit: der Formel (12) 
dadurch zu prüfen, dass, wenn 8 = 0 und k = 1, also f (x, y, 2) = const. 
== sind, s. (8), für die Leuchtkraft 2 des Punctes (a, b, ¢) dieselbe Grösse 
i, erhalten werden wird. Führen wir Polarcoordinaten (В, o, ф) ein, mit 
dem Anfang in (а, b, с), so wird dv = R? sin q.do.d9d E. und (12) giebt ` 
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296015 4x | R2 
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Melanges phys. et chim. Т. XII, р. ۰ 
