(хххш) | THEORIE DER INNEREN DIFFUSION DES LICHTES. 231 
Zerlegt man w (а — x) direct nach dem Taylor’schen Satze und beach- 
tet, dass der »-te Differentialquotient 
— а (т) (.—1n—1eg—z | 
(=) = =! ee |a" па" n(n— 1)2" e... n(n—1)..3.2.1 |= 
n—1 = 
т 
186, 80 erhält шап 
" ‚со 
zen (а) Sg Ха |е da — o (а) — 
a 
n.—a 
iE 2 Baer, В (а), (16,c) 
8, (а) = а" па“ 1 -- n (n —1) a"? -- n (n —1) (n — 2) a" "+... 
--n (n —1)... 3.2.1 
6 4. 
Wir wenden uns nun zur speciellen Betrachtung der inneren Diffusion 
in einem Kórper, der durch eine unendliche Ebene begrenzt wird, in welche 
das äussere Licht mit der überall gleichförmigen Intensität 1 eintritt. Es 
sei z die Entfernung eines Punctes von der Oberflüche; dann kann i — f (a) 
gesetzt werden, da in allen Puncten einer zur Oberfläche parallelen Ebene 
die Leuchtkraft der eingestreuten Theilchen gleich gross sein wird. Ein 
specieller Punct sei durch x = a characterisirt. Setzt man, s. (14), 
,Жа)-із-і--і, uso тоқа ааа won .. (17) 
so ist, s. (11), wenn das Licht -L zur Oberfläche auffällt, 
Bildet das auffallende Licht nach der Brechung mit der. Normale zur 
Oberfläche den Winkel 8,, so 
Um 4, zu finden, berechnen wir zuerst die Beleuchtung eines Theilchens 
M, Fig. 2, durch eine unendlich dünne, ‚der Oberfläche parallele Schicht. 
Es sei 8 die Dicke dieser Schicht und 2 die Entfernung derselben von М. 
Mélanges phys. et chim. T. XIII, p. 93. 
